کمانش یا مقاومت نهایی ورقهای فولادی خورده‌ شده، بصورت تجربی، عددی یا تحلیلی توسط برخی از محققان ارزیابی گردیده است [14]، [15]، [16]، [17]، [18]. بسیاری از اینگونه مطالعات تحقیقی بر روی ورقهای تقویت شده با خوردگی حفره‌ای انجام گرفته‌اند.

خدمتی و همکاران[9] [5]، یک ارزیابی عددی را بمنظور مطالعه تاثیر فشار جانبی بر روی رفتار پس-کمانش و مشخصات مقاومتی ورقهای آلومینیومی تقویت‌شده که درمعرض فشار درون‌صفحه‌ای می‌باشند، انجام دادند. بدین منظور، مدلهای مختلفی که دارای چیدمان‌های جوشی و تقویت‌کننده‌های متفاوتی بودند، تجزیه و تحلیل

 گردیدند. از خلال مطالعات آنها مشخص گردید که تحت فشار درون‌صفحه‌ای خالص، وجود و آرایش خطوط جوش تاثیر چشمگیری بر روی مقاومت کمانشی اولیه[10] مدلها ندارد، اما رفتار پس-کمانش و مشخصات مقاومتی مدلها بوسیله نوع تقویت‌کننده‌ها و آرایش جوش تحت تاثیر قرار می‌گیرند.

خدمتی و همکاران [6]، در تحقیقاتشان بر روی مقاومت صفحات فولادی با ضایعات خوردگی توزیع شده تصادفی در هر دو طرف ورق تحت فشار تک محوری مطالعه نمودند، آنها یک سری از آنالیزهای اجزاء محدود الاستیک-پلاستیک غیرخطی بر روی ورقها در شرایط مختلف خورده‌نشده و بصورت تصادفی خورده‌شده و تحت نیروی فشاری داخلی را انجام دادند و سری کامل روابط میانگین تنش-میانگین کرنش ورقها، با درنظر گرفتن تغییرات نسبت صفحه ورق و ضخامت یا لاغری ورق را استنتاج نمودند.

آنها همچنین نتیجه گرفتند که بی‌قاعدگی اجزاء محدود در مدلهای ورق با خوردگی عمومی تصادفی سبب برخی تغییرات کوچک در روابط میانگین تنش-میانگین کرنش پس از احراز مقاومت نهایی می‌گردد. منحنی رابطه میانگین تنش-میانگین کرنش برای ورق خورده شده یکنواخت معادل می‌تواند بعنوان منحنی میانگین برای واکنش فشاری ورقهای خورده شده تصادفی درنظر گرفته شود.

قوامی و خدمتی [19]، مطالعه‌ای را بمنظور آنالیز تغییرشکل غیرخطی بزرگ ورق‌های تقویت‌شده انجام دادند. آنها بدین منظور یک سری ارزیابی‌های تجربی را بر روی ورق‌های فولادی تقویت‌شده که تحت فشار محوری یکنواخت بودند را تا رسیدن به گسیختگی نهایی، با استفاده از برنامه اجزاء محدود Ansys انجام دادند. در نتیجه این ارزیابی، مشخص گردید که المان SHELL43 می‌تواند برای مطالعه رفتار الاستیک-پلاستیک ورق‌های تقویت‌شده به‌کار برده شود.

یک مطلب دیگر :

[1] Mateus and Witz

[2] Uniform Thickness Reduction Approach

[3] Quasi-Random Thickness Surface Model

[4] Daidola et al.

[5] Slater et al.

[6] Paik et al.

[7] Wang et al.

[8] Ok et al.

[9] Khedmati et al.

[10] Initial Buckling Strength

[1] Extreme Loading Situation

[2] Thickness Penetration

[3] Fatigue Cracks

[4] Brittle Fracture

1-11-2     اثر دینامیک کازیمیر و شکل سطح مرزها………….. 22

1-11-3     آزمایش هایی در مورد اثر دینامیک کازیمیر……….. 22

1-12    مانسته اثر کازیمیر در فیزیک کلاسیک………………… 23

1-13    نقش اثر کازیمیر در شاخه های مختلف فیزیک………. 23

فصل دوم   کوانتش میدان های اسکالر و الکترومغناطیس با استفاده از قیود دیراک……25

مقدمه……………………………………………… 25

2-1    معرفی دستگاه های مقید………………………………. 26

2-1-1     دستگاه های تکین و قیود……………………………. 26

 

2-1- 2    قیود نوع اول و نوع دوم………………………………. 29

2-1-3    کروشه دیراک……………………………………….. 30

2-2    کوانتش سیستم های مقید……………………………. 30

2-3     کوانتش میدان کلین گوردون در حجم محدود با استفاده از قیود دیراک…..32

2-3-1    حل معادله میدان کلین گوردون………………………..32

2-3-2    کوانتش دستگاه بدون حل معادلات حرکت………….. 33

2-3-3     محاسبه میدان کلین گوردون با شرط مرزی نویمان….37

2-4    کوانتش میدان الکترومغناطیس با استفاده از قیود دیراک در حجم محدود….37

2-4-1   اصول کار…………………………………….. 37

2-4-2   کوانتش میدان الکترومغناطیسی……………….. 38

2-4-3    تعریف شرایط مرزی و محاسبه قیود……………. 39

2-4-4    اعمال قیود بر بسط مولفه های میدان…………. 41

فصل سوم  خلاء الکترومغناطیسی………………………. 42

3-1     معرفی……………………………………… 43

3-2     نوسانگر هارمونیک…………………………………. 43

3-3     رابطه مدهای میدان و نوسانگر هارمونیک……….. 45

3-4    کوانتش مدهای میدان………………………………… 46

3-5     میدان در فضای آزاد…………………………………… 47

3-6     ضرورت میدان خلاء…………………………………….. 49

3-7     اثر کازیمیر…………………………………….. 50

یک مطلب دیگر :

فصل چهارم  نیروی کازیمیر برای میدان های اسکالر و الکترومغناطیس……54

4-1       میدان اسکالر کوانتیده در  فاصله محدود…………. 55

4-1-1     منظم سازی میدان اسکالر با تابع نمایی……………56

4-1-2     منظم سازی میدان اسکالر با تابعی دیگر………….. 58

4-2      نیروی کازیمیر برای میدان الکترو مغناطیس…………… 59

4-2-1       صفحات رسانای موازی………………………….. 59

4-2-2 به دست آوردن نیروی کازیمیر میدان الکترو مغناطیسی با استفاده از روش بررسی سازگاری قیود…..62

4-3    فشار تابشی خلاء: توضیح فیزیکی نیروی کازیمیر………….. 66

فصل پنجم  نیروی کازیمیر برای یک ریسمان باز……………….. 68

5-1    ریسمان باز در حضور میدان مغناطیسی B……………….

5-2   معادلات میدان، شرایط مرزی و قیود ریسمان…………… 70

5-3    انرژی نقطه صفر ریسمان………………………………… 75

5-4   منظم سازی انرژی نقطه صفر و محاسبه نیروی کازیمیر……… 76

5-5   حالت کلی دیگر…………………………………….. 77

5-6    نتیجه گیری……………………………………… 78

مراجع………………………………………………. 79

چکیده:

هدف اصلی این پایان نامه پیوند بین دو مبحث دستگاههای مقید و اثر كازیمیر می باشد. نقطه مشترك این دو مبحث مهم را می توان در شرایط مرزی یافت. در این تحقیق برای به دست آوردن نیروی کازیمیر میدان های كلین گوردون، الكترومغناطیس و ریسمان باز، از روش كوانتش سیستم های مقید با در نظر گرفتن شرایط مرزی به عنوان قیود استفاده شده است. برای این منظور پس از محاسبه سازگاری قیود مذكور با هامیلتونی کل و اعمال زنجیره کامل قیود بر بسط فوریه مولفه های میدان  مد های غیر فیزیکی حذف شده  و به فضای فاز کاهش یافت دست می یابیم. سپس با تبدیل كروشه دیراك مدهای باقی مانده به جابه جا گر، سیستم را  كوانتومی می کنیم و عملگر انرژی را بر حسب مدهایی فیزیکی بیان می کنیم. منشا اثر کازیمیر در مقایسه مدهای حاضر در عملگر انرژی دستگاه دارای شرایط مرزی با دستگاه بدون مرز است. به بیان دیگر نشان می دهیم که اعمال قیود ناشی از شرایط مرزی منجر به حذف برخی از مدها و ظهور نیروی کازیمیر می شود.

3-3-پتانسیل برای سیستم برهمکنشی …………………………….. 73

3-4-تابع توزیعHS…………………………..

3-4-1-شعاع مؤثر  کروی  سخت……………………………. 79

3-5-محاسبات عددی…………………………… 81

3-6-نتایج…………………………… 86

فصل چهارم-بحث و نتیجه گیری…………………………… 100

چکیده:

نظریه اختلال مكانیك آماری انتخاب مناسبی برای محاسبة معادلة حالت مخلوط دوتایی در گستره وسیعی از دما و چگالی می­باشد. اجزاء تشكیل دهنده مخلوط توسط پتانسیل دو جمله­ای شامل دافعة كوتاه برد و جاذبة بلند برد  exp-6 باكینگهام باهم برهمكنش می­كنند. از آنجاییكه  دوتریوم و تریتیوم عناصری سبك می­باشند، اثر كوانتمی توسط تصحیح مرتبه اول در قالب بسط ویگنر-كریكوود اعمال می­شود. در این پژوهش از تابع توزیع شعاعی استفاده نمودیم كه در دما و چگالی بالا نتایج قابل قبولی می­دهد. علاوه بر این ما تأثیر مقادیر مختلف چگالی­، دما  و كسر مولی تریتیوم را بر روی خواص مخلوط  بر پایه نظریه اختلال مكانیك آماری مورد مطالعه قرار داده­ایم. در انتها، معادلة حالت  مخلوط در بازه وسیعی از چگالی و دما پیشبینی شده است.

مقدمه:

مسئله انحلال پذیری متقابل به عنوان تابعی از نسبت اجزای سازنده[1]، دما و فشار در یك مخلوط برای طراحی دستگاهی جهت جداسازی یا تركیب(تشكیل) یك فاز همگن بسیار مفید می­باشد.  همچنین شرایط با دما و فشار بسیار زیاد شرایط لازم برای تحقیق در مورد انفجارهای چگال را فراهم می­آورد. محصورسازی اینرسی با تراكم سوخت تا چگالی زیاد و زمان محصورسازی بسیار كوتاه روشی متفاوت را برای دستیابی به همجوشی هسته­ای ایجاد می كند. در این روش با استفاده از تابش باریكه های لیزری

 پرقدرت و یا ذرات باردار پرانرژی كه از شتابدهنده ها تولید می شوند، مواد همجوشی كننده را بهم نزدیك كرده و احتمال همجوشی را افزایش می دهند. برای این منظور ساچمه[2] های بسیار كوچك (به قطر 1.0 تا چند میلیمتر) كه حاوی سوخت همجوشی با چگالی حجمی هیدروژن مایع در حدود4.5  10²² cm^-3   و چگالی جرمی حدود 0.2 g .cm^-3 ]1[ هستند، از جهات مختلف و بطور متقارن و همزمان تحت تابش پرتوهای لیزر با انرژی بالا و یا پالس شدیدی از ذرات شتابدار پر انرژی قرار می گیرند. در دما و فشار خیلی زیاد، اندازه­گیری مستقیم به علت شرایط نامطلوب آزمایشگاهی امكان پذیر نمی­باشد، از این رو، یك رهیافت تئوری، در صورتیكه اثرات دما (T) و فشار(P) بوضوح در فرمالیزم وارد شود، بر اساس تئوری مخلوط بسیار مورد سودمند است.  برای تحت شوك قرار دادن مخلوط مورد نظر باید معادلة حالت مخلوط معلوم باشد. لذا ما در این کار تحقیقاتی معادلۀ حالت مخلوط مایع   در دمای پائین و فشار نسبتا بالا  را مورد بررسی قرار داده­ایم.

سیستم مخلوط   به علت اهمیت زیاد از دیدگاه تئوری مورد توجه قرار گرفته است [4-2]. اجزاء سازنده­ای از این نوع بعنوان موادی كه در دما و فشار زیاد خصوصیات مشخصی را بروز دهند شناخته شده­اند، زیرا در فشارهای زیاد این مخلوط جداشدگی فازی مایع-مایع را بروز می­دهد. هر دو  دارای برهمكنش­های­ جاذبه و دافعه پیچیده­ای هستند [5]. از این رو نیروهای بین مولكولهای متفاوت در مخلوط نقش قابل توجهی [7و6] در شكل گیری  خصوصیات آنها ایفا می كند. همچنین به علت جرم پایین این دو ذره تاثیرات كوانتمی را در دماهای پائین با اهمیت می­گردد.

ما در این کار تحقیقاتی نظریه اختلال مكانیك آماری [8] را بر روی یك مخلوط دوتایی کروی سخت[3]با تصحیحات لازم برای نیروهای جاذبه و اثرات كوانتمی مورد مطالعه قرار داده­ایم.  شعاع پوسته سخت وابسته به دما است، از این رو، حلالیت مخلوط   را  در بازه وسیعی از دما و فشار می­توان بدست آورد. پتانسیلهای با دافعه ملایم مانند باکینگهام exp-6 حقیقی­تر از پتانسیلهای یوکاوا یا چاه مربعی می­باشد و خواص ترمودینامیکی دقیقی را ارائه می­دهد [8]. از اینرو برای رسم نمودار فاز مخلوط دوتایی مولكولهای كروی سخت از  پتانسیل باکینگهام استفاده کرده­ایم [9]. همچنین برای بررسی اثر كوانتمی، تصحیح مرتبه اول بسط ویگنر-كریكوود[4]  [11و10] را اعمال خواهیم کرد. با احتساب بخش­های مختلف انرژی آزاد هلمهولتز، ما قادر به ارائه نسخه پیشرفته­تری از معادله حالت برای مطالعه عامل تراكم (Z) و دیگر پارامترهای ترمودینامیکی خواهیم بود. از این فرضیات برای تحقیق اثرات  فشار و دما  (T , P) روی خواص ترمودینامیكی مخلوط   در بازه وسیعی از چگالی و نحوه ترکیب اجزای سازنده آن استفاده خواهیم نمود. علارغم ساختار ساده الكترونی هیدروژن و ایزوتوپهای آن، توصیف دقیقی از خصوصیاتشان در چگالیهای بالا تحت تراكم شوك و معادله حالت آنها در مخلوط در دست نیست  اما به كمك بعضی مدلهای تقریبی وبا استغاده از تئوری اختلال و وردشی با تصحیح كوانتمی و پتانسیلexp-6  باكینگ هام برای استفاده در معادله شوك هیوگونیت برای مخلوط فوق استفاده نموده­ایم.  چن[5] در سالهای 1999و2006 میلادی با استفاده از روش وردشی معادله حالت مخلوط  رابدست آورد و با نتایج تجربی چگالی مایع بدست آمده توسط شبیه سازی و آزمایشات نیلز در1980 مقایسه نمود ونشان داد كه تئوری مورد استفاده با نتایج تجربی تطبیق خوبی دارد. در

یک مطلب دیگر :

چرا دعا کردن به درگاه خداوند را فراموش می‌کنیم؟

 چند سال گذشته پیشرفت های چشم گیری به صورت تئوری و عملی در معادله حالت هیوگونیت دوتریم مایع وهلیم  توسط ابلینگ و بولو[6]  در1991 میلادی و انجام گرفت. علی[7] در 2004 میلادی  بر روی مخلوط   با استفاده از روش اختلال مطالعاتی انجام داده و در مقایسه با نتایج تجربی در محدوده خاص این روش را تائید نمود. اما روش های تئوریكی هنوز كاملا قادر به توصیف این عناصر ساده در چگالی های بالا نمی­باشند. ما نیز با استفاده از روش های فوق  به بررسی معادله حالت مخلوط دو ذره  ،   می­پردازیم. لذا ابتدا در فصل یک اصول و مبانی همجوشی هسته­ای را شرح داده و ارتباط مطالعۀ انجام شده را با همجوشی بیان می­کنیم. سپس در فصل دوم به شرح اصولی که نظریه مورد استفادۀ ما بر آن استوار است می­پردازیم. در فصل سوم نحوه استفاده از این نظریه در مخلوط مورد نظر را ارائه خواهیم نمود. و در نهایت نتایج خود را با نتایج نظریات دیگر و شبیه سازی  مقایسه كرده و پارامترهای ترمودینامیکی دیگر مربوط به مخلوط دوتریوم و تریتیوم را محاسبه می­کنیم.

فصل اول: مبانی همجوشی هسته ای

تولید انرژی به همان روشی که در خورشید انجام می­گیرد برای مدت های طولانی رؤیای بشر بوده است. از اوایل قرن بیستم، دانشمندان دریافتند که منبع انرژی خورشید-همانند دیگر ستارگان- فرآیندی موسوم به همجوشی هسته­ای می­باشد. تا سال 1950 هنوز فعالیتهای تحقیقاتی مقدماتی در  این زمینه شروع نشده بود. اما امروزه کشورهای زیادی از تحقیق در ارتباط با همجوشی در جستجوی منبعی برای تولید انرژی پشتیبانی می­کنند. انجام چنین تحقیقاتی بطور فزاینده­ای مهم است، زیرا مسئلۀ بحران انرژی روز به روز به موضوعی مهمتر بدل می­شود.

امروزه استفاده از همجوشی بعنوان یكی از راه حل­های بحران انرژی مطرح است. بخصوص به این دلیل که مزیت های عدم آلودگی محیط زیست را در مقایسه با سوزاندن زغالسنگ و نفت یا رأكتورهای شكافت هسته­ای را داراست.  همجوشی از این جهت که سوخت همجوشی قابل استخراج از آب دریاست، بسیار جذاب است، به طوریكه برای بیشتر کشورهای در جهان بطور مستقیم قابل دسترسی می­باشد.

اگرچه پیشرفت های چشمگیری در علم همجوشی و تکنولوژی صورت گرفته، تا كنون هیچ رآکتور همجوشی در حال کار نیست. به عنوان اولین گام جهت درک همجوشی به روش محصورسازی لختی، ما به این سؤال که چگونه خورشید انرژی تولید می­کند رجوع خواهیم نمود. کلید واکنشهای همجوشی هسته­ای و آزادسازی انرژی، در تعبیرات انرژی بستگی نهفته است. انیشتین نشان داد که جرم و انرژی توسط رابطه زیر با هم ارتباط دارند.

بنابراین ما با جرم هسته ها شروع می­کنیم. مطابق با درک كنونی ما، جرم یک هسته در یك دیدگاه نیم كلاسیكی توسط فرمول نیمه تجربی زیر توصیف می­گردد.

که  و  به ترتیب جرم پروتون و نوترون و  ،  ،  ،  و  ثوابتی هستند که توسط برون­یابی با انرژی­های بستگی تجربی بدست می­آیند،  جملۀ ذوجیت است. بنابراین انرژی بستگی   (در واحد  ) هسته­ اختلاف جرم اجزاء تشكیل دهندة هسته زمانیكه بسیار از یكدیگر دورند، بصورت زیر می­باشد.

شکل (1-1) انرژی بستگی متوسط تجربی را به بصورت تابعی از  نشان می­دهد. این تابع یک بسشینه تخت را در ناحیه­ای برای هسته هایی نزدیک آهن نشان می­دهد، که از پایدارترین هسته ها است. برای هسته های بسیار سبکتر یا سنگینتر از آهن، انرژی بستگی متوسط به طور قابل ملاحظه­ای کوچکتر است. این اختلاف در میزان انرژی بستگی پایه فرآیند همجوشی و شکافت هسته­ای است. اساس همجوشی هسته­ای این است که دو هسته خیلی سبک باهم ترکیب شده و از ترکیب آنها یک هسته با انرژی بستگی بیشتر تشکیل شود (جرم کمتر). بنابراین انرژی مطابق فرمول انیشتین (1-1) آزاد می­شود. همچنین هنگامی که یک هسته سنگین به دو پاره شکافته می­شود، دو هسته با مجموع جرم کمتر از جرم هسته اولیه تولید می­شود که به آزاد شدن انرژی می­انجامد.

فرآیندهای همجوشی زیادی بین عناصر سبك امکانپذیر است. هرچند مسئله در شروع چنین واکنش­هایی این است که هسته­های سبک بار مثبت دارند و با شدت زیادی یکدیگر را دفع می­کنند. بنابراین تحت شرایط عادی فاصله بین هسته­ها برای انجام همجوشی بسیار زیاد است، که در این شرایط برهمکنش هسته­ای تقریبا غیرممکن است. اما علی­رغم این مشكل چگونه این پدیده به تولید چنین انرژی قدرتمندی در خورشید می­انجامد؟ در پاسخ به این سؤال می­توان گفت كه به علت دما  (10⁶K) و فشار بالا در مرکز خورشید، و وجود تعداد زیادی ذره، همچنین زمان به اندازه كافی طولانی، سطح مقطع برخورد برای چنین برهم­کنشی به اندازه کافی بزرگ است که تولید انرژی مشخصه خورشید را نسبتاً ثابت نگه دارد. در خورشید انرژی در اصل از یک چرخه برهمکنش پروتون-پروتون  بدست می­آید.

[1] Components

[2] Pellet

1-3-     پلاسما و پلیمر. 23

1-3-1-   سطوح پلیمرها و برهم­کنش­ها 23

1-3-2-   عملیات اصلاح سطح.. 24

1-3-3-   فرایند کسل.. 25

1-3-4-   پدیده کو انچینگ…. 25

1-3-5-   فوتو فیزیک     25

1-3-6-   فوتو شیمی   26

1-4-     رنگینه آزو. 26

1-4-1-   آزو بنزن  …..26

1-5-     تئوری اسپکترو فوتومتری.. 28

1-6-     پلیمرهای آلاییده. 30

2      فصل دوم : مواد و دستگاه­های مورد استفاده و روش­ها 32

2-1-     مواد. 32

2-1-1-   پلیمر پلی متیل متاکریلات… 32

2-1-2-   حلال دی کلرو متان. 32

2-1-3-   رنگینه آمینوآزوبنزن aniline yellow.. 33

2-2-     روش تهیه نمونه. 34

2-3-     دستگاه­های مورد استفاده. 34

2-3-1-   دستگاه اولتراسونیک…. 35

2-3-2-   دستگاه اسپین کوتر. 35

2-3-3-   دستگاه طیف­سنجی FT-IR.. 35

2-3-4-   دستگاه طیف­سنجی جذبیUV/VIS. 37

2-3-5-   دستگاه پلاسمای مورد استفاده. 38

2-3-6-   دستگاه­های ایجاد کننده خلا.. 39

 

2-3-7-   نرم افزارهای مورد استفاده. 39

2-3-8-   تئوری اکسایتون کاشا 40

2-3-9-   روش کلی برای تحلیل داده­ها 40

3      فصل سوم : بحث ونتایج.. 42

3-1       آنالیز FT-IR.. 42

3-1-1-   آنالیز FT-IR مواد اولیه. 42

3-1-2-   آنالیز FT-IR برای اثر پلاسمای تخلیه الکتریکی تابان RF. 44

3-1-3-   آنالیز FT-IR برای اثر پلاسمای تخلیه الکتریکی تابان DC.. 52

3-2-     آنالیز UV/VIS. 61

3-2-1-   آنالیز UV/VIS برای نمونه­های قرار داده شده در معرض پلاسمای RF. 61

3-2-2-   آنالیز UV/VIS برای نمونه­های قرار داده شده در معرض پلاسمای DC.. 63

3-3-     نتیجه گیری وبحث… 67

3-4-     پیشنهادات… 68

فهرست منابع  69                                                                                                                                 

فهرست اشکال

شکل ‏1‑1 : پروب لانگمویر  داخل پلاسما 6

شکل ‏1‑2 : برخی از واکنش­های مهم الکترون در پلاسما 12

شکل ‏1‑3 : نحوه انجام اچینگ…. 17

‏شکل1‑4 : نحوه تبدیل ایزومر ترانس به سیس و بالعکس…. 28

شکل ‏2‑1 : ساختار مولکولی پلیمر PMMA.. 32

شکل ‏2‑2 : سمت راست : ساختار مولکولی/ سمت چپ : مدل مولکولی رنگینه aniline yellow  برگرفته از    سایت ویکی­پدیا 34

شکل ‏2‑3 : شمای کلی نحوه عملکرد دستگاه طیف­سنجی FT-IR.. 36

شکل ‏2‑4 : شکل طرح‌وار از دستگاه اسپكتروفوتومتر. 38

‏شکل3‑1 : طیف FTIR حاصل از پلیمر پلی متیل متاکریلات اولیه. 42

شکل ‏3‑2 : طیف FTIR حاصل از رنگینه aniline yellow.. 43

شکل ‏3‑3 : before : طیف نمونه پلیمری آلاییده با رنگینه قبل از پلاسما  / after : طیف نمونه پلیمری آلاییده با رنگینه بعد از قرار گیری در معرض پلاسمای RF تخلیه الکتریکی تابان آرگون. 45

شکل ‏3‑4 : before : طیف نمونه پلیمری آلاییده با رنگینه قبل از پلاسما  / after : طیف نمونه پلیمری آلاییده با رنگینه بعد از قرار­گیری در معرض پلاسمای تخلیه الکتریکی تابان RF  متان. 46

یک مطلب دیگر :

شکل ‏3‑5 : before : طیف نمونه پلیمری آلاییده با رنگینه قبل از پلاسما  /  after : طیف نمونه پلیمری آلاییده با رنگینه بعد از قرار گیری در معرض پلاسمای تخلیه الکتریکی تابان RF نیتروژن. 47

شکل ‏3‑6 : before : طیف نمونه پلیمری آلاییده با رنگینه قبل از پلاسما /  after : طیف نمونه پلیمری آلاییده با رنگینه بعد از قرارگیری در معرض پلاسمای تخلیه الکتریکی تابان RF اکسیژن. 48

شکل ‏3‑7 : تمام طیف­های نمونه­ها بعداز پلاسمای تخلیه الکتریکی تابان RF     Ar: آرگون      CH4:متان    N2: نیتروژن  O2: اکسیژن. 49

شکل ‏3‑8 : شکل شماتیک شکسته شدن پیوند میان اکسیژن و کربن  توسط پلاسما و تولید فرمالدهید. 51

شکل ‏3‑9 : before : طیف نمونه پلیمری آلاییده با رنگینه قبل از پلاسما / after : طیف نمونه پلیمری آلاییده با رنگینه بعد از قرار گیری در معرض پلاسمای تخلیه الکتریکی تابان DC  گاز آرگون( نمونه در قطب مثبت) 52

شکل ‏3‑10 : before : طیف نمونه پلیمری آلاییده با رنگینه قبل از پلاسما / after : طیف نمونه پلیمری آلاییده با رنگینه بعد از قرار گیری در معرض پلاسمای تخلیه الکتریکی تابان DC گاز آرگون  ( نمونه در قطب منفی) 53

شکل ‏3‑11 : before : طیف نمونه پلیمری آلاییده با رنگینه قبل از پلاسما / after : طیف نمونه پلیمری آلاییده با رنگینه بعداز قرارگیری درمعرض پلاسمای تخلیه الکتریکی تابان DC گاز متان (نمونه در قطب مثبت) 54

شکل ‏3‑12:e befor : طیف نمونه پلیمری آلاییده با رنگینه قبل از پلاسما / after : طیف نمونه پلیمری آلاییده با رنگینه بعد از قرار گیری در معرض پلاسمای تخلیه الکتریکی تابان DC گاز متان   ( نمونه در قطب منفی) 55

شکل ‏3‑13:e befor : طیف نمونه پلیمری آلاییده با رنگینه قبل از پلاسما/  after : طیف نمونه پلیمری آلاییده با رنگینه بعد از قرار گیری در معرض پلاسمای تخلیه الکتریکی تابان DC گاز نیتروژن   ( نمونه در قطب مثبت) 56

شکل ‏3‑14: before : طیف نمونه پلیمری آلاییده با رنگینه قبل از پلاسما / after : طیف نمونه پلیمری آلاییده با رنگینه بعد از قرار گیری در معرض پلاسمای تخلیه الکتریکی تابان DC گاز نیتروژن   ( نمونه در قطب منفی) 57

شکل ‏3‑15:e befor : طیف نمونه پلیمری آلاییده با رنگینه قبل از پلاسما  / after : طیف نمونه پلیمری آلاییده با رنگینه بعد از قرار گیری در معرض پلاسمای تخلیه الکتریکی تابان DC گاز اکسیژن   ( نمونه در قطب مثبت) 58

شکل ‏3‑16:e befor : طیف نمونه پلیمری آلاییده با رنگینه قبل از پلاسما / after : طیف نمونه پلیمری آلاییده با رنگینه بعد از قرار گیری در معرض پلاسمای تخلیه الکتریکی تابان DC گاز اکسیژن   ( نمونه در قطب منفی) 59

شکل ‏3‑17 : طیف جذبی تمام نمونه­ها پس از قرارگیری در معرض پلاسمای RF    Ar : آرگون   CH₄: متان   N₂: نیتروژن   O₂ : اکسیژن. 61

شکل ‏3‑18 :طیف جذبی نمونه­ها پس از قرارگیری در معرض پلاسمای تخلیه الکتریکی تابان DC   Ar.pos:آرگون/قطب مثبت   Ar.neg:آرگون/قطب منفی   CH₄.pos : متان/قطب مثبت    CH₄.neg : متان/قطب منفی   N₂.pos: نیتروژن/قطب مثبت  N₂.neg: نیتروژن/قطب منفی   O₂.pos:اکسیژن/قطب مثبت    O₂.neg:اکسیژن/قطب منفی.. 64

فهرست جداول

جدول 3- 1 : عدد موج برای قله­های طیف پلیمر پلی­متیل­متاکریلات و پیوندهای مربوط به آنها 43

جدول 3- 2 : عدد موج قله­های طیف و پیوند مربوط به آنها 44

جدول 3- 3 : جدول کیفی نمایش وضعیت پیوندهای پلیمر بعد از پلاسمای تخلیه الکتریکی تابان RF  با گازهای مختلف… 50

جدول 3- 4 : جدول کیفی نحوه اثر پلاسمای تخلیه الکتریک تابان DCبا گازهای مختلف بر پیوندهای پلیمر  60

جدول 3- 5 : جدول تاثیر پلاسمای تخلیه الکتریکی تابان RF بر محل قله­های طیف جذبی UV/VIS. 62

جدول 3- 6 : نحوه اثر پلاسمای تخلیه الکتریکی تابانRF برقله­های حاصل از طیف­سنجی جذبی UV/VIS. 63

جدول 3- 7 : جدول تاثیر پلاسمای تخلیه الکتریکی تابان DC بر محل قله­های طیف جذبی UV/VIS. 65

جدول 3- 8 : نحوه اثر پلاسمای تخلیه الکتریکی تابان DC با گازهای مختلف بر قله­های طیف جذبی UV/VIS. 66

چكیده:

پلیمرهای آلی به علت دارا بودن خواص منحصر به فرد کاربردی ، مانند شکل گیری آسان ، تولید ارزان ، قابلیت­های فوتونیکی مناسب ، امروزه در صنایع مختلف ،از جمله صنایع الکترونیک و پزشکی مورد استفاده قرار می­گیرند. تغییر رفتار سطحی این پلیمرها با استفاده از مواد شیمیایی یا روش‌های متعدد دیگر به علت تغییر خصوصیات برهم کنشی و مورفولوژیک ، امروزه برای بهبود پارامترهای مدنظر، مورد استفاده قرار می‌گیرد از معایب این روش­ها  افزایش مواد مضر(مواد شیمیایی عمل نکرده یا رادیکال های آزاد) ، باعث شده است تمایل به سمت روش‌های نوین تغییر رفتار سطحی مانند استفاده از سیستم های پلاسمایی مورد توجه قرار گیرد. بررسی­های صورت گرفته بر روی سیستم‌های پلیمری در معرض پلاسما ، نشانگر پیچیدگی رفتار این مواد در حضور محیط پلاسما می‌باشد و تا به امروز تئوری منسجم و تأیید شده ای در مورد نوع این برهم کنش ها ارائه نشده است.

در این تحقیق ، از محیط پلاسمایی با شرایط کاری متفاوت و پلیمر آلاییده با رنگینه به منظور بررسی اثر متقابل برهم­کنش با پلاسما استفاده واقع شده است و به بررسی طیف‌های vis وFTIR ، قبل و بعد از قراردهی در محیط پلاسما پرداخته شده است.(وجود رنگینه اجازه بررسی رفتار پلیمر را در بازه طول موج جذبی نیز ممکن می سازد.)  در نتیجه می‌توان تغییرات ایجادشده در طیف­های حاصل را به دلیل این اثر متقابل ، مورد مطالعه قرار داد.

مقدمه

پلیمرها با توجه به قیمت ارزان و خصوصیات ویژه­ای که دارند می­توانند در صنایع و پزشکی کاربردهای وسیعی داشته باشند از خواص مهم آن می توان به همگنی بالا ، چسبندگی فیزیکی و شیمیایی ، استحکام مکانیکی مطلوب ، مناسب بودن برای استفاده در صنایع نانو و میکرو اشاره کرد.]1[ وجود  خاصیت نیم‌رسانایی در تعدادی از پلیمرها، استفاده این مواد را در ترانزیستورها و صنایع الکترونیک  و سنسورها مهیا می‌سازد.]2و3[

4-1-1.حالت های دیکی ……………………………………………………………….86

4-1-2.تبهگنی حالت های دیکی ……………………………………………………..99

4-2.تابش اتمی دسته جمعی …………………………………………………………101

4-2-1.ابرتابش دیکی …………………………………………………………………..101

4-2-2.تابش دسته جمعی در حالت حاصلضربی اتمی ………………………….105

4-2-3.تحول زمانی ابرتابش ………………………………………………………….109

 

جمع بندی و کارهای پیش رو  …………………………………………………… 113

منابع ………………………………………………………………………………… 115

یک مطلب دیگر :

چکیده:

موادی که صفحه قطبش نور قطبیده خطی فرودی را می چرخانند، مواد فعال اپتیکی نامیده می شوند. ما در این رساله نتایج بارون و آتکینز برای توجیه این پدیده را بازآفرینی می کنیم. ویژگی اصلی این روش، کوانتش هر دو سیستم میدان الکترومغناطیسی و اتم است. ما همچنین مروری بر پدیده ابرتابش می کنیم. این اثر دسته جمعی که مجموعه  اتم، تابشی شدیدتر از  برابر تابش یک اتم دارند، شاید به حوزه فعالیت اپتیکی هم قابل تعمیم باشد.

فصل اول: مقدمه