1-4- سوالات تحقیق.. 1

1-5- فرضیه های تحقیق.. 1

1-6- حدود تحقیق.. 1

1-7- روش انجام تحقیق.. 1

1-8- ساختار تحقیق.. 1

فصل دوم: مروری بر مطالعات پیشین..

2-1- مقدمه. 1

2-2- مطالعات انجام گرفته در داخل کشور 1

2-3- مطالعات انجام گرفته در خارج از کشور 1

فصل سوم:­روش تحقیق..

3-1- مقدمه. 1

3-2- مبانی نظری.. 1

3-2-1- سابقه و مفهوم بهره وری.. 1

3-2-2-بهره وری نیرویکار 1

3-2-3-الگوهای اندازه گیری بهره وری نیروی کار 1

3-2-4- عوامل موثر بر بهره وری نیروی کار 1

3-2-6-علوم مرتبط.. 1

3-2-6-1-علم ارگونومی.. 1

3-2-6-1-1- تاثیر ابعاد ارگونومی بر فعالیت و افزایش بهره وری.. 1

3-2-6-2-علم بیوریتمولوژی.. 1

3-2-6-2-2- سیکلهای حیات.. 1

3-2-7-تعریف آسایش حرارتی.. 1

3-2-7-1-متغییرهای تاثیر گذار بر آسایش حرارتی.. 1

3-2-7-2-تعادل حرارتی بین بدن انسان و محیط پیرامون. 1

3-2-7-3- انسان و تنشهای حرارتی.. 1

3-2-7-4- اختلات ناشی از تنش های حرارتی.. 1

3-2-7-5- منطقه آسایش… 1

3-2-7-5-1-تاثیر عوامل اقلیمی بر منطقه آسایش… 1

3-3-روش های تعیین محدوده آسایش… 1

3-3-1- تخمین محدوده آسایش با استفاده از شاخص(PMV) 1

3-3-2-تغییرات بهره وری نیروی کار در بخش ساخت و ساز با استفاده از شاخصPMV و تصریح مدل   ……..1

3-3- 2-1-نظریه برانگیختگی.. 1

3-4- ابزارهای گردآوری.. 1

3-5- روش تحقیق.. 1

4-2- داده های آماری.. 1

4-2-1- متغیرها 1

فصل پنجم: نتیجه گیری و پیشنهادات..

5-1- خلاصه و نتیجه گیری.. 1

5-2 پیشنهادات.. 1

منابع و مواخذ. 1

منابع فارسی.. 1

منابع خارجی.. 1

پیوستها 1

پیوست الف.. 1

پیوست ب.. 1

پیوست ج. 1

فهرست نمودارها

 

 

 

عنوان	صفحه
نمودار(1-1)  مدلهای اندازه گیری بهره وری	4

فهرست جداول

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

عنوان	صفحه
جدول (2-1) خلاصه مطالعات انجام شده در داخل کشور	16
جدول (2-2) خلاصه مطالعات انجام شده در خارج کشور	18
جدول (4-1) مقادیر ضریب نارسانایی لباس نسبت به نوع پوشش	48
جدول (4-2) مقادیر پیشنهادی شدت متابولیسم بدن انسان در حالات گوناگون	49
جدول(4-3)  مقادیر ضریب تعادل	49
جدول(4-4) تغییرات مقادیر PMV  وبهره وری نیروی کار در شرایط دمایی گرم (دما ثابت و فشار بخار متغییر)	50
جدول (4-5) مقادیر PMV  وبهره وری نیروی کار در محدوده آسایش	51
جدول (4-6) تغییرات مقادیر PMV  وبهره وری نیروی کار در شرایط دمایی گرم (دما متغییر و فشار بخار ثابت)	51
جدول (4-7)  تغییرات مقادیر PMV  وبهره وری نیروی کار در شرایط دمایی گرم (دما متغییر و فشار بخار متغییر)	52
جدول (4-8) تغییرات مقادیر PMV  وبهره وری نیروی کار در شرایط دمایی سرد (دما ثابت و فشار بخار متغییر)	52
جدول (4-9) تغییرات مقادیر PMV  وبهره وری نیروی کار در شرایط دمایی گرم (دما متغییر و فشار بخارثابت)	53
جدول (4-10) استفاده از پوشش های مختلف در شرایط دمایی سرد	53
جدول (4-11) استفاده از پوشش های مختلف در شرایط دمایی گرم	54
جدول (4-12) نتایج آزمون ضریب همبستگی پیرسون(رابطه بین متغییرها)	54
جدول (4-13) نتایج آزمون t(رابطه بین مقادیر بهره وری درمناطق مختلف)	55
جدول (4-14) شاخص بهره وری نیروی کار(100-1376)	56
جدول (4-16) میانگین بهره وری نیروی کار درمناطقمختلف با استفاده از شاخص PMV	56
جدول (4-17) مقادیر PMVوبهره وری نیروی کار در محدوده آسایش	56

چکیده

روشها و مدل­های مختلفی جهت اندازه گیری بهره وری توسط تحلیلگران بر حسب دیدگاهی که نسبت به بهره وری دارند، ارایه شده است­. مطالعه حاضر با هدف پیش بینی تغییرات بهره­وری نیروی­کار در بخش ساخت وساز با استفاده از شاخص متوسط آراء پیش­بینی شده (PMV)، بهره­وری نیروی کار در بخش ساخت و ساز ایران در سال 86 و با استفاده از اطلاعات مربوط به 313 ایستگاه سینوپتیک درسه زیر بخش فعالیت های سبک، متوسط و سنگین محاسبه شده است .نتایج این مطالعه که از طریق نرم افزار MATLAB(R2009a) انجام گرفته حاکی از آن است که علاوه بر فشار بخار اشباع شده و درجه حرارت هوا ،مقدار PMV و به تبعیت آن بهره­وری نیروی­کار نیز تابعی از میزان فعالیت در حال انجام و نوع پوشش کارگر می­باشد . همچنین نتایج  نشان می­دهدکه افزایش دما منجر به کاهش بیشتر بهره­وری نیروی­کار در این بخش گردیده که می­توان ادعا نمود تاثیرگذارترین متغییر حرارتی بر روی بهره­وری نیروی­کار در بخش ساخت وساز دمای محیط می­باشد.در قسمت­ آخر با تقسیم بندی مناطق مختلف ایران به دو ناحیه سرد و گرم این نتیجه به دست آمده که در مناطقی که از لحاظ اقلیمی دارای آب و هوای گرم می­باشند، هردو متغییر فشار بخار اشباع شده و درجه حرارت هوا منجر به دور شدن میزان بهره وری از محدوده مطلوب شده است.در حالی که در مناطق دارای آب و هوای سرد­ کاهش درجه حرارت هوا در جابه جایی میزان بهره­وری نیروی­کار­ از محدوده مطلوب تا حدودی موثر ولی فشار بخار اشباع شده منجر به بهبود مقادیر بهره­وری نیروی­کار در  بخش ساخت و ساز گردیده است.

کلید واژه ها: ساخت و ساز،آسایش حرارتی، شاخصPMV، بهره­وری نیروی کار، مدل­های ریاضی

– مقدمه

تلاش برای بهبود و استفاده موثر از منابع گوناگون چون نیروی­کار، سرمایه، مواد، انرژی و اطلاعات ،هدف تمامی مدیران سازمانهای اقتصادی و واحدهای تولیدی صنعتی و موسسات خدماتی می باشد. روشهای اجرایی کارآمد­، تجهیزات و ابزار­کار سالم­، فضای­کار متعادل و از همه مهمتر نیروی­انسانی واجد صلاحیت و شایسته از ضروریاتی می باشند که برای نیل به بهره­وری مطلوب باید مورد توجه مدیران قرار گیرد. روح فرهنگ بهبود بهره­وری باید در کالبد سازمان دمیده شود که در آن میان نیروی انسانی هسته مرکزی را تشکیل می­دهد. یکی از مهمترین اهداف در هر سازمان ارتقاء بهره­وری آن است و با توجه به اینکه انسان در ایجاد بهره­وری نقشی محوری دارد در خواستهای او در سازمان اثری کلیدی به جا می­گذارد. (استادزاده، 1387­،ص6)

امروزه با پیچیده­تر شدن ساختار و عملکرد سازمانها­، سازماندهی محیط­کار و ایجاد محیطی آرام و بهره­ور در سازمانها به طوری که منجر به فعال شدن بیشتر نیروی­انسانی­، شادابی آنها، کاهش خطرات احتمالی­، افزایش کیفت در کار­،کاهش افسردگی­ها­، رشد خدمات و در نهایت دستیابی به بهره­وری مورد نظر شود، از دغدغه­های مدیران اجرایی و سرپرستان سازمان­ها است. نتایج حاصل از تحقیقات مربوط به نیروی انسانی­، نشان می­دهد که توسعه نیروهای انسانی بهره­ور به طور مستقیم در دستیابی به بسیاری از اهداف سازمانها نقش به سزایی دارد. (طاهری،1376،ص12).

در­سال های اخیر مطالعات گسترده­ای در زمینه ارزیابی وضعیت زیست –اقلیمی به انجام رسیده است که عمدتاً رابطه این موضوع را با عوامل دیگر از جمله شرایط کاری و افزایش صدمات ناشی از کار، اتلاف انرژی­، شرایط اقلیمی، سابقه دمایی (به عنوان مثال مدت زمان در معرض حرارت روزانه قرار گرفتن و غیره )، میزان رطوبت، کاهش تمرکز در فعالیت های آموزشی­، و غیره بیان می­کند.(صادقی روش،1389،ص10)

بر­خلاف بسیاری از صنایع تولیدی­، معمولاًساخت و ساز در محیط باز صورت می­­گیرد­، در نتیجه محیط فیزیکی از جمله محیط حرارتی بر روی آن تاثیرگذار می­باشد­،­محیط حرارتی که شامل چهار متغییر اصلی درجه حرارت­، رطوبت نسبی،­سرعت باد و همچنین میانگین دمای­تابشی می­باشد. بر بهره­وری نیروی­کار تاثیر می­گذارد و باعث تغییر بهره­وری آن می­شود.(توماس و همکاران1999).

برخی از شرایط جوی به نظر می­رسد که اثر منفی بر بهره­وری نیروی­کار داشته باشد­.کاهش بهره­وری نیروی کار به علت ناراحتی­های ناشی از انواع مختلف محیط­های حرارتی قابل توجه است. به عنوان مثال­، اشعه نورخورشید باعث می­شود که کارگران احساس خستگی کنند و به دنبال پناهگاه برای استراحت بروند.کارکردن در آب و هوای بسیار بد دارای اثرات فیزیولوژی و روانی برروی کارگران می­باشد که باعث کاهش بهره­وری آنها می گردد­، تحریک­پذیری آنها را افزایش و منجر به کم شدن اشتیاق آنها برای کارکردن می­شود (شریف محمد، کرب سری ناوین­، 2005)، یک محیط خوب­، می­تواند بر رشد ارزش­های پرسنل و افزایش توان و بهره­وری آنان اثر­گذار باشد­، به همین دلیل­علم­ مدیریت انسانی یا ارگونومی برای رهبران و مدیران سازمان از اهمیت بالایی برخوردار می­باشد.(هلاندر،1375).

ارگونومی یا همان مهندسی فاکتور­های انسانی[1]­علمی ترکیبی است که سعی دارد ابزارها، دستگاه ها­، محیط کار و مشاغل را با توجه به توانایی­های جسمی- فکری و محدودیت­ها و علائق انسان­ها طراحی می­نماید. این علم با هدف افزیش بهره­وری­، با عنایت بر سلامتی­، ایمنی و رفاه انسان در محیط، شکل گرفته است. همچنین این علم در تلاش است به جای هماهنگ نمودن انسان با محیط­، محیط را با انسان هماهنگ سازد. در این راستا سازمان بین­المللی کار(ILO)[2] واژه ارگونومی را به معنای متناسب کردن کار و شغل برای انسان تعریف کرده است (فروزانفر،1378،ص24).

باید اشاره کرد که در نظر گرفتن اصول ارگونومی در کار، نه تنها باعث حفظ سلامت نیروی انسانی و کارآمدی آن در جوامع بشری می­شود بلکه مانع تحمیل بسیاری از هزینه­های مالی بر اقتصاد کشورها و کاهش بهره­وری خواهد شد. هدف اصلی این تحقیق پیش­بینی تغییرات بهره­وری نیروی کار در بخش ساخت و ساز ایران (سال 86) با استفاده از شاخص میانگین آراء پیش بینی شده(PMV)[3] می­باشد.

1-2- بیان مساله

اندازه­گیری بهره­­وری بیشتر از آنکه متأثر از سطوح مختلف بهره­وری باشد از نوع نگرش به بهره­وری متأثر شده است و بطور عمده به چهار دسته یعنی روش اقتصاد­دانان، مهندسین، حسابداران و مدیران تقسیم می­شوند. بدلیل اینکه در سطح بخشهای و فعالیتهای اقتصادی و ملی دیدگاه اقتصاد­دانان معمول می­باشد در اکثر تحقیقات از روش اقتصاددانان استفاده می­شود این روش نه تنها سطح تغییرات بهره­وری را در طول زمان محاسبه می­کند بلکه سعی می­کند که اثرات تمام عوامل شناخته شده را برروی بهره­وری نمایان می­کند. اقتصاددانان برای محاسبه بهره­وری از روشهای نظیر روش روش شاخص[4]، روش تابع تولید[5] و روش داده – ستانده[6] را استفاده می­کنند.

تحلیلگران بهره­­وری بر حسب دیدگاهی­که نسبت به بهره­وری دارند، مدلهای مختلفی برای اندازه­گیری بهره­وری ارائه کرده­اند.­در یک تقسیم­بندی­کلی مدلهای اندازه­گیری بهره­وری را می­توان مطابق با نمودار زیر به شش دسته تقسیم­بندی کرد.

با توجه به اینكه غالباً، در كشورهای در حال توسعه، مهمترین عامل تولید نیروی­كار است، عمدتاً بهره­­وری نیروی­كار مورد توجه می­باشد.­در واقع در صورت عدم امكان سنجش بهره­وری كل عوامل تولید، بهره­­وری نیروی كار می­تواند تقریب خوبی برای بهره­وری كل عوامل تولید باشد­­(بهره­وری نیروی­كار مشخص كننده میزان تولید یا قدرت تولید هر واحد از نیروی­كار و در­حقیقت تولید سرانه واحد نیروی­كار را اندازه­گیری می­كند). لذا بهره­وری نیروی­كار را می­توان هم به صورت متوسط و هم به صورت نهایی اندازه­گیری نمود (قبادی،1385، ص25).

بدون تردید برای داشتن آینده پویا و توسعه یافته و ایستادگی اقتصادی در دنیای پر رقابت امروزی، نیازمند افزایش بهره‌وری و استفاده حداکثری از حداقل امکانات هستیم. امروزه همه کشورهای توسعه یافته و یا در حال توسعه به اهمیت بهره‌وری به عنوان یکی از ضرورت‌های توسعه اقتصادی و کسب برتری رقابتی پی‌برد‌‌ه‌اند. به این ترتیب اغلب کشورهای در حال توسعه به منظور اشاعه فرهنگ نگرش ویژه به بهره­وری و تعمیم بکارگیری فنون و روش‌های بهبود آن سرمایه­گذاری­های قابل توجهی انجام داده‌اند.­در ایران اهمیت توجه به مقوله بهره­‌وری به دلایل مختلفی از جمله حاکم نبودن فرهنگ و نگرش درست به بهره‌وری در جامعه­، مورد غفلت واقع گردیده است. بسیاری از کارشناسان بر این باورند که حلقه مفقوده اقتصاد ایران پیش از آنکه سرمایه و یا منابع طبیعی باشد، نبودن بهره­وری نیروی کار است. (میرزایی، 1391ص 23)

روشهای اندازه ­گیری بهره ­وری نیروی کار به شرح ذیل می­باشند:

تعداد صفحه : 95

قیمت : 14700تومان

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

بلافاصله پس از پرداخت لینک دانلود فایل در اختیار شما قرار می گیرد

 

و در ضمن فایل خریداری شده به ایمیل شما ارسال می شود.

 

پشتیبانی سایت :        ****       serderehi@gmail.com

 

در صورتی که مشکلی با پرداخت آنلاین دارید می توانید مبلغ مورد نظر برای هر فایل را کارت به کارت کرده و فایل درخواستی و اطلاعات واریز را به ایمیل ما ارسال کنید تا فایل را از طریق ایمیل دریافت کنید.

 

***  *** ***

 

 

 

دانشگاه شیراز

 

 

 

پایان نامه کارشناسی ارشد در رشته فیزیک (گرایش هسته­ ای )

 

 

 

پارامتر چگالی تراز هسته­ای میکروسکوپی برای ایزوتوپ های Si، Fe، Mo و Dy

 

 

 

استاد راهنما:

 

دکتر زهره کارگر

 

 

 

شهریورماه1392

برای رعایت حریم خصوصی نام نگارنده پایان نامه درج نمی شود

(پایان نامه مقطع ارشد)

تکه هایی از متن پایان نامه به عنوان نمونه :

(ممکن است هنگام انتقال از فایل اصلی به داخل سایت بعضی متون به هم بریزد یا بعضی نمادها و اشکال درج نشود ولی در فایل دانلودی همه چیز مرتب و کامل است)

هدف این رساله محاسبه میکروسکوپی پارامتر چگالی تراز هسته­ای برای ایزوتوپ­های Si، Fe، Mo و Dy بر حسب انرژی برانگیختگی است. پارامتر چگالی تراز هسته­ای از اجزا مهم محاسبات آماری سطح مقطع واکنش­های هسته­ای به شمار می­رود. علاوه بر آن پارامتر گاف نیز بر حسب انرژی برانگیختگی بدست آمده است.

برای محاسبه این پارامترها از مدلBCS با در نظر گرفتن برهم­کنش زوجیتیاستفاده شده است. بر اساس اطلاعات تجربی، برهم­کنش زوجیتی میان نوکلئون­های هسته وجود دارد. مدل BCS روشی مناسب جهت بررسی خواص ترمودینامیکی سیستم­های فرمیونی دارای برهم­کنش زوجیت است. در این مدل با بکار گیری محتمل­ترین مقدار پارامتر گاف سایر کمیات ترمودینامیکی محاسبه می­شود. پارامتر گاف معیاری از برهم­کنش زوجیت است.

نتایج محاسبات نشان می­دهد که پارامتر چگالی تراز هسته­ای به انرژی برانگیختگی بستگی دارد و در انرژی برانگیختگی زیاد به مقدار  که از مدل گاز فرمی بدست می­آید میل می­کند.

 

 

 

 

فهرست مطالب

 

عنوان                                                                                                          صفحه

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

فصل اول: مقدمه	1
فصل دوم: چگالی حالات وچگالی تراز	8
2-1 چگالی حالت بر حسب انرژی برانگیختگی	9
2-2 چگالی حالت بر حسب انرژی برانگیختگی و تعداد ذرات	11
2-3 وابستگی چگالی حالت به تکانه زاویه­ای	16
فصل سوم: برهم­کنش­زوجیتی	20
3-1 مقدمه	21
3-2 مبانی مکانیک کوانتومی	22
3-3 هامیلتونی ذرات برهم­کنش­کننده	25
3-4 برهم­کنش­زوجیتی	28
3-5 محاسبه ویژه مقادیر هامیلتونی	28
فصل چهارم: خصوصیات ترمودینامیکی و چگالی تراز	34
4-1 تابع پارش بزرگ	35
4-2 تعداد ذرات سیستم	37
4-3 انرژی سیستم	38
4-4 آنتروپی سیستم	41
4-5 چگالی حالت سیستم	42
4-6 بررسی سیستم شامل دو نوع ذره	43
فصل پنجم: محاسبات و نتایج	47
5-1 محاسبات	48
5-2 نتایج	70
فهرست منابع	72
چکیده به زبان انگلیسی	74
کلید واژه	75

فهرست جدول­ها

 

 

 

 

عنوان و شماره	صفحه
5- 1 ضرایب c1 و c2 در فرمول	50
5-2 مقادیر اولیه پارامتر گاف	70

فهرست شکل­ها

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

عنوان	صفحه
شکل 1-1 تعداد ترازها بر حسب انرژی برانگیختگی برای هسته	3
شکل 5-1 چگالی تراز آزمایشگاهی و محاسبه شده از مدل  برای هسته 163Dy	49
شکل 5-2 توان دوم آنتروپی بر حسب انرژی برانگیختگی برای هسته 27Si	52
شکل 5-3 پارامتر چگالی تراز هسته­ای بر حسب انرژی برانگیختگی برای هسته 27Si	52
شکل 5-4 توان دوم آنتروپی بر حسب انرژی برانگیختگی برای هسته 28Si	53
شکل 5-5 پارامتر چگالی تراز هسته­ای بر حسب انرژی برانگیختگی برای هسته 28Si	53
شکل 5-6 توان دوم آنتروپی بر حسب انرژی برانگیختگی برای هسته 56Fe	54
شکل 5-7 پارامتر چگالی تراز هسته­ای بر حسب انرژی برانگیختگی برای هسته 56Fe	54
شکل 5-8 توان دوم آنتروپی بر حسب انرژی برانگیختگی برای هسته 57Fe	55
شکل 5-9 پارامتر چگالی تراز هسته­ای بر حسب انرژی برانگیختگی برای هسته 57Fe	55
شکل 5-10 توان دوم آنتروپی بر حسب انرژی برانگیختگی برای هسته 93Mo	56
شکل 5-11 پارامتر چگالی تراز هسته­ای بر حسب انرژی برانگیختگی برای هسته 93Mo	56
شکل 5-12 توان دوم آنتروپی بر حسب انرژی برانگیختگی برای هسته 94Mo	57
شکل 5-13 پارامتر چگالی تراز هسته­ای بر حسب انرژی برانگیختگی برای هسته 94Mo	57
شکل 5-14 توان دوم آنتروپی بر حسب انرژی برانگیختگی برای هسته 95Mo	58
شکل 5-15 پارامتر چگالی تراز هسته­ای بر حسب انرژی برانگیختگی برای هسته 95Mo	58
شکل 5-16 توان دوم آنتروپی بر حسب انرژی بر انگیختگی برای هسته 96Mo	59
شکل 5-17 پارامتر چگالی تراز هسته­ای بر حسب انرژی برانگیختگی برای هسته 96Mo	59
شکل 5-18 توان دوم آنتروپی بر حسب انرژی برانگیختگی برای هسته 97Mo	60
شکل 5-19 پارامتر چگالی تراز هسته­ای بر حسب انرزی برانگیختگی برای هسته 97Mo	60
شکل 5-20 توان دوم آنتروپی بر حسب انرژی برانگیختگی برای هسته 98Mo	61
شکل 5-21 پارامتر چگالی تراز هسته­ای بر حسب انرژی برانگیختگی برای هسته 98Mo	61
شکل 5-22 توان دوم آنتروپی بر حسب انرژی برانگیختگی برای هسته 160Dy	62
شکل 5-23 پارامتر چگالی تراز هسته­ای بر حسب انرژی برانگیختگی برای هسته 160Dy	62
شکل 5-24 توان دوم آنتروپی برحسب انرژی برانگیختگی برای هسته 161Dy	63
شکل 5-25 پارامتر چگالی تراز هسته­ای بر حسب انرژی برانگیختگی برای هسته 161Dy	63
شکل 5-26 توان دوم آنتروپی بر حسب انرژی برانگیختگی برای هسته 162Dy	64
شکل 5-27 پارامتر چگالی تراز هسته­ای بر حسب انرژی برانگیختگی برای هسته 162Dy	64
شکل 5-28 توان دوم آنتروپی بر حسب انرژی برانگیختگی برای هسته 163Dy	65
شکل 5-29 پارامتر چگالی تراز هسته­ای بر حسب انرژی برانگیختگی برای هسته 163Dy	65
شکل 5-30 توان دوم آنتروپی بر حسب انرژی برانگیختگی برای هسته 164Dy	66
شکل 5-31 پارامتر چگالی تراز هسته­ای بر حسب انرژی برانگیختگی برای هسته 164Dy	66
شکل 5-32 پارامتر گاف بر حسب انرژی برانگیختگی برای هسته­های	67
شکل 5-33 پارامتر گاف برحسب انرژی برانگیختگی برای هسته­های	67
شکل 5-34 پارامتر گاف برحسب انرژی برانگیختگی برای هسته­های	68
شکل 5-35 پارامتر گاف برحسب انرژی برانگیختگی برای هسته­های	69

مقدمه

 

 

چگالی تراز هسته­ای[1] نقش بسیار مهمی در فیزیک هسته­ای دارد. طی هفتاد سال اخیر مطالعات فراوانی روی چگالی تراز هسته­ای صورت گرفته است. از چگالی تراز در فیزیک هسته­ای برای محاسبات مربوط به احتمال تسخیر[2] نوترون و پروتون استفاده می­کنند [1]. برای محاسبه سطح مقطع برخورد[3] و بررسی هسته­های مرکب[4] برانگیخته به چگالی تراز هسته­ای نیازمندیم [2و3]. همچنین چگالی تراز هسته­ای نقش مهمی در تخمین سرعت واکنش­های هسته­ای و محاسبات آماری اختر فیزیک دارد.

ترازهای انرژی هسته را می­توان به دو ناحیه انرژی، با انرژی برانگیختگی[5] پایین و انرژی برانگیختگی بالا تقسیم نمود. این تقسیم بندی به دلیل نگرش­های متفاوتی است که برای تحلیل و بررسی آنها به کار برده می­شود.

در انرژی برانگیختگی پایین فاصله میان ترازها زیاد است و ترازها به خوبی از یکدیگر مجزا هستند. در این ناحیه می­توان از روش بیناب­سنجی[6] استفاده نمود. این روش برای هسته­های سبک و یا انرژی­های پایین مورد استفاده است ]4[. هنگامی که انرژی برانگیختگی افزایش می­یابد تعداد ترکیبات درجات آزادی نوکلئونی موجب افزایش نمایی چگالی تراز هسته­ای می­شود ]5[.

تعداد ترازهای کل { {N(E)برای هسته  در شکل 1-1 رسم شده است. این شکل افزایش سریع ترازها را بر حسب انرژی نشان می­دهد ]6[.

 

تعداد صفحه : 93

قیمت : 14700تومان

 

 

بلافاصله پس از پرداخت لینک دانلود فایل در اختیار شما قرار می گیرد

 

و در ضمن فایل خریداری شده به ایمیل شما ارسال می شود.

 

پشتیبانی سایت :        ****       serderehi@gmail.com

 

در صورتی که مشکلی با پرداخت آنلاین دارید می توانید مبلغ مورد نظر برای هر فایل را کارت به کارت کرده و فایل درخواستی و اطلاعات واریز را به ایمیل ما ارسال کنید تا فایل را از طریق ایمیل دریافت کنید.

 

***  *** ***

 

دانشگاه قم

 

دانشکده فنی مهندسی

 

پایان نامه دوره کارشناسی ارشد رشته مهندسی فناوری اطلاعات

 

 

 

عنوان:

 

بهینه سازی اجرا و پاسخ برنامه های C2C و B2C در فضای ابری با روش های توزیع، تسهیم و پیش پردازش، مطالعه موردی سیستم های انجین ایکس و وارنیش

 

 

 

استاد راهنما:

 

دکتر یعقوب فرجامی

 

 

 

 

 

یک مطلب دیگر :

زمستان/1393

برای رعایت حریم خصوصی نام نگارنده پایان نامه درج نمی شود

(پایان نامه مقطع ارشد)

تکه هایی از متن پایان نامه به عنوان نمونه :

(ممکن است هنگام انتقال از فایل اصلی به داخل سایت بعضی متون به هم بریزد یا بعضی نمادها و اشکال درج نشود ولی در فایل دانلودی همه چیز مرتب و کامل است)

 

چکیده

در دنیای امروز اینترنت و مهم ترین سرویس آن وب، زندگی بشر را دچار تغییر و تحولات فراوانی کرده است. اینترنت تمام نیازهای اشخاص برای برقراری ارتباط با یکدیگر، به دست آوردن اطلاعات در هر زمینه ای، بازی و سرگرمی، آموزش و هر زمینه ای که به ذهن انسان خطور کند را فراهم می کند. اهمیت این سرویس به حدی رسیده است که همه روزه دانشمندان در حوزه ی کامپیوتر و وب به دنبال راهی برای جذب بیشتر افراد به وب هستند. تمرکز آن ها روی این زمینه است که اشخاص در مدت کوتاهی بتوانند تمام نیازهایی که هر لحظه برایشان پیش می آید را از طریق وب برطرف کنند. خوشبختانه یکی از زمینه هایی که فعالیت وب در آن بسیار گسترده و مهم شده است، مقوله ی تجارت و سیستم های تجاری است. درحال حاضر هیچ فعالیت اقتصادی وجود ندارد که نتوان از طریق وب به آن پاسخ داد. اما مساله ای که پیش می آید این است که باید سطح این خدمات تجاری بهبود پیدا کند و این بهبود به طور مستقیم با سرعت فعالیت ها در ارتباط است. در نتیجه در سال های اخیر دانشمندان تمرکز خود را روی سرعت بخشیدن به وب قرار دادند و تلاش کردند تا راهی برای سریع تر کردن وب بیابند. سرورهای وب ابزارهایی بودند که توسعه دهندگان به وسیله ی آن ها توانستند راه حل هایی برای تسریع وب پیشنهاد دهند و با پیاده سازی آن ها نتایج سودمندی را برای افراد جامعه رقم زدند. هدف از نگارش این پژوهش معرفی راهکارهای تسریع وب از طریق ابزاری به نام وب سرورها بود. در ابتدای کار مقدماتی از وب سرورها و انواع آن ها توضیح دادیم و سپس به دونوع مهم از آن ها پرداختیم. سپس نرم افزاری برای تسریع در این وب سرورها معرفی کرده و در نهایت شروع به پیاده سازی این وب سرورها کردیم. پس از نصب و اجرای آن ها عملیات تست سرعت را روی تمامی آن ها انجام داده و نتایج به دست آمده را مورد بررسی قرار دادیم.

کلمات کلیدی: اینترنت، وب، وب سرور، تسریع وب، سیستم های تجاری

فهرست مطالب

1-کلیات پژوهش 1

1-1 مقدمه 2

1-2 آشنایی با تکنولوژی وب 4

1-3 تاریخچه ی وب 5

1-3-1 1991-1980: آغاز پیشرفت های ابتدایی وب 5

1-3-2 1995-1992 رشد وب 6

1-3-3 1998-1996 تجاری سازی وب 6

1-3-5 2001-1999 دات کام، ارتقا و انفجار 7

1-3-6  2002 تا زمان حال 7

1-4  مدل های وب 9

1-5 تشریح وب 1 و دستاوردهای آن 10

1-6  تشریح وب 2 و دستاوردهای آن 10

1-6-1 مشخصه های مهم وب 2 11

1-7  تشریح وب 3 و دستاوردهای آن 14

1-8  تخمین آینده ی وب 15

1-9 بیان مساله و سوالات تحقیق 17

1-10 ضرورت انجام تحقیق 18

1-11 ساختار پژوهش 19

1-12 خلاصه ی فصل 20

2-ادبیات تحقیق 21

2-1 مقدمه 22

2-2 تعریف وب سرور 24

2-2  انواع وب سرورها 26

2-2-1  وب سرور آپاچی اچ تی تی پی سرور 28

2-2-2  وب سرور انجین ایکس 30

2-3 شتاب دهنده ای به نام وارنیش 31

2-3-1 تاریخچه 32

2-3-2 معماری 32

2-3-3 کارایی 34

2-3-4 شما این کار را اشتباه انجام می دهید 34

2-4  نرم افزارهای مبتنی بر وب 47

2-4-1 معماری و وضعیت اجرای  نرم افزارهای تحت وب 48

2-5 خلاصه فصل 50

3-روش تحقیق 51

3-1 مقدمه 52

3-2 آشنایی با لینوکس 53

3-2-1 آشنایی با توزیع اوبونتو 54

3-2-1-1 آشنایی با محیط ترمینال و کار با دستورات آن 54

3-3 اتصال به سرور از راه دور 55

3-3-1 از طریق نرم افزار پوتی و کار با محیط ترمینال اوبونتو 56

3-3-2 از طریق ریموت دسکتاپ کانکشن و کار با محیط اصلی وب سرور 58

3-4 نصب وب سرورها روی اوبونتو 60

3-4-1 نصب آپاچی 61

3-4-2 نصب انجین ایکس 65

3-4-3 نصب آپاچی- وارنیش 74

3-4-4 نصب انجین ایکس- وارنیش 79

3-5 نصب نرم افزارهای مدیریت محتوا 82

3-5-1 قابلیت های سیستم های مدیریت محتوا 82

3-5-2 انواع سیستم های مدیریت محتوای وب 85

3-5-3 مزایای سیستم های مدیریت محتوا 85

3-5-4 معایب سیستم های مدیریت محتوا 86

3-5-5 مهم ترین سیستم های مدیریت محتوای وب 87

3-6 خلاصه فصل 91

4-تست سرعت وب سرورها 92

4-1 مقدمه 93

4-2 نمایی از محیط نرم افزار نصب وب سرورها 93

4-3 وب سایت های تست سرعت بارگذاری 97

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

یک مطلب دیگر :

قدرت خرید خودرو از مردم سلب شده است؛ راهکاری برای برون رفت از شرایط فعلی قابل تصور نیست

 

فهرست مطالب
عنوان	صفحه
چکیده	1
مقدمه	2
فصل اول: بررسی منابع	14
ق	14
غ	14
ت	14
ی	18
ب	20
ب	21
ل	22
ب	24
ب	26
ب	26
ب	27
ب	30
ب	33
ب	37
ب	40
أ ب	41
ب	41
ب	42
ب	44
ب	44
فصل دوم: مواد و روشها	49
2-1- ب	49
2-2- ب	49
2-2-1- ب	49
2-2-2- ب	49
2-2-3- ب	51
2-2-3-1- ب	51
2-2-3-2- ب	51
2-2-3-3- ب	53
2-3- ب	53
2-3-1- ب	53
2-3-2- ب	53
2-4- ب	55
2-4- 1- ب	55
فصل سوم: نتایج	57
3-1- ب	57
ب 3-2- ب	57
3-3- ب	57
3-4- ب	63
3-5- ب	63
3- 5- 1- لب	63
3- 5- 2- ب	64
3- 5- 3- ب	64
3- 5- 4- ب	64
3- 6- ب	65
3 – 6 – 1- گب	65
3 – 6 – 2- ب	65
3 – 6 – 3- ب	65
3 – 6 – 4- ب	66
3 – 6 – 5- ب	66
3 – 6 – 6- ب	66
3 – 7 – ب	67
3 – 7 – 1-  ب	67
3 – 7 – 2-  ب	68
3 – 7 – 3-  ب	68
فصل چهارم: بحث و نتیجه گیری	70
4-1- اب	70
4-1- 1 – ب	70
4-1- 2 – ب	72
ج 4- 1- 3– ب	73
4- 2- ب	75
4- 2- 1 –  ب	75
4- 2- 2 –  ب	77
4-3- ب	78
4-3- 1-  ب	78
4-3- 2- ب	79
4-4- ب	80
4-4- 1- ب	80
4-4- 2- ب	81
4-5- نتیجه گیری كلی	84
منابع:	87
چکیده انگلیسی	101

 

 

فهرست جداول
عنوان	صفحه
جدول 1 – ب جدول 1-1- ب جدول 2-1- ب  جدول 3-1- ب جدول 3-2-  ب جدول 3-3-  ب جدول 3-4-  ب جدول 3-5-  ب جدول 3-6-  ب جدول 3-7-  ب

3-4- تولید لیزرهای فیبری بریلوئین.. 35

3-5- تولید لیزرهای فیبری بریلوئین چند طول موجی.. 38

3-5-1 تولید لیزر فیبری بریلوئین چند طول موجی در كاواكهای حلقوی.. 38

3-5-2 تولید لیزر فیبری بریلوئین چند طول موجی در كاواك‌های خطی.. 41

فصل چهارم: بررسی پراکندگی بریلوئین و کاربرد آن در تولید لیزر فیبری بریلوئین

4-1- مقدمه. 44

4-2- مرحله اول: بررسی پارامتر ضریب انعکاس در عملکرد لیزر فیبری بریلوئین در طول ثابت.. 46

4-3- مرحله دوم: بررسی تاثیر تغییر طول در بازده و محاسبه  ضریب انعکاس بهینه در لیزر فیبری بریلوئین   48

4-4- مرحله سوم: محاسبه بازده برای ضریب انعکاس بهینه در طول های مختلف… 49

4-5- پیکربندی لیزر فیبری بریلوئین جدید با توان خروجی بالا. 50

4-5-1 چکیده مطلب.. 50

4-5-2 مقدمه. 50

4-5-3 تنظیمات آزمایشی.. 51

4-5-4 نتیجه و بررسی.. 52

4-5-5 نتیجه گیری.. 54

فصل پنجم: نتیجه گیری

5-1- نتیجه و پیشنهادات.. 57

منابع و ماخذ. 59

فهرست منابع انگلیسی.. 59

پیوست ها 63

پیوست الف… 63

یک مطلب دیگر :

چکیده انگلیسی.. 66
فهرست جداول

جدول(4-1): داده های مورد استفاده برای شبیه سازی.. 45

جدول (4-2): شدت آستانه لیزر برای طول های مختلف… 50
فهرست اشکال

شکل(2-1): نمودار فرکانس بر حسب عددموج برای دو شاخه فونون نوری و صوتی. 18

شکل(2-2): شمایی از مقایسه امواج استوکس و آنتی استوکس از نظر طول موج. 19

شکل (2-3) طیف بهره بریلوئین از 3 فیبر در : (a) فیبر هسته سیلیکا. (b) فیبر روکش فشرده و © فیبر تغییر پراکندگی.. 23

شکل (3-1): اختلاف شدت در پمپ و استوکس… 31

شکل (3-2): طرح پیکربندی کاواک خطی (a)  و کاواک حلقوی (b)  را نشان می دهد. 37

شکل(3-3): یک کاواک حلقوی برای تولید لیزر فیبری بریلوئین را نمایش می دهد. 37

شكل(3-4): مجموعه پیشنهادی تجربی برای تولید لیزر چند طول موجی با جدائی GHz 10 و GHz 20  39

شكل(3-5): تولید لیزر چند طول موجی با فاصله جدائی nm 16/0 (20 گیگاهرتز) بین خطوط متوالی در جهت‌های مستقیم و معكوس را نشان می‌دهد. 40

شكل(3-6): تولید یك لیزر چند طول موجی با تعداد 8 خط و جدایی بین خطوط nm 08/0 كه از تركیب موجهای در شكل قبل حاصل شده است.. 40

34
3-2-3-راست هنجارش مدهای N و N
37
3-3بسط موج تخت فرودی بر حسب هماهنگ های کروی در محیط اطراف(آب)
38
3-3-1محاسبه میدان الکتریکی موج فرودی
38
3-3-2بسط میدان  مغناطیسی موج تخت فرودی
45
3-3-3-استفاده از شرایط مرزی برای به دست آوردن بسط میدان الکتریکی

و مغناطیسی داخل نانوذره
46
3-3-4-میدان الکتریکی در نقطه کوانتومی
47
3-3-5میدان پراکنده شده
47
4فصل چهارم:محاسبات عددی و نتایج

4-1تغییرات میدان الکتریکی بر حسب ضخامت لایه دی الکتریک در طول موج 800نانومتر
53
4-2 تغییرات میدان الکتریکی بر حسب ضخامت لایه دی الکتریک در طول موج 950نانومتر
56
4-3تغییرات میدان الکتریکی بر حسب گذردهی نسبی دی الکتریک در ضخامت های

مختلف نانوفلز نجیب در طول موج 800نانومتر
59
4-4تغیییرات میدان الکتریکی بر حسب گذردهی نسبی دی الکتریک در ضخامت های

مختلف نانوفلز نجیب در طول موج 950نانومتر
62
4-5 تغییرات میدان الکتریکی به عنوان تابعی از گذردهی نسبی دی الکتریک در ضخامت

ثابت 2 نانومتر
64
4-6 تغییرات میدان الکتریکی در نقطه کوانتومی بر حسب افزایش شعاع در 800 نانومتر

و ضخامت نانوپوسته فلزی 2 نانومتر
66
5- فصل پنجم:نتیجه‌گیری و کارهای آینده

5-1پیشنهادات ادامه کار
69
منابع           83

پیوست‌ها

پیوست الف:کد نویسی مربوط به تابع دی الکتریک اصلاح شده نانو فلز  75

پیوست ب : حل دوازده معادله دوازده مجهول در متمتیکا 77

پیوست پ: کد نویسی مطلب برای یکی از ضرایب    82

پیوست ت : کد نویسی مطلب برای افزایش میدان در نقطه کوانتومی   84

چکیده و صفحه عنوان به انگلیسی

 

فهرست جدول ها

جدول ‏2‑1: شعاع بوهر اکسیتون و گاف انرژی چند نیمه رسانا…………………………………….. 11

جدول ‏2‑2 :  فرکانس پلاسمای حجمی ،ثابت میرایی ? و سرعت فرمی  برای سه

فلز نجیب مس ، طلا و نقره. 1

 

فهرست شکل ها

شکل ‏2‑1:نوار گاف انرژی نقاط کوانتومی.. 10

شکل ‏2‑2: طیف جذبی و فلورسانس نقاط کوانتومی CdSe در اندازه های مختلف… 11

شکل ‏2‑3: طرح واره نقطه کوانتومی پلاسمونی دو پوسته ای با جدا کننده دی الکتریک… 14

شکل ‏2‑4: نمودار قسمت موهومی تابع دی الکتریک نانو پوسته مس بر حسب طول

موج با احتساب اثر اندازه در ضخامت های متفاوت.. 18

شکل ‏2‑5: نمودار قسمت موهومی تابع دی الکتریک نانوپوسته‌ی طلا بر حسب طول

موج با احتساب اثر اندازه در ضخامت های متفاوت.. 19

شکل ‏2‑6: نمودار قسمت موهومی تابع دی الکتریک نانوپوسته‌ی نقره  بر حسب طول

موج با احتساب اثر اندازه در ضخامت های متفاوت.. 19

شکل ‏2‑7: نمودار قسمت حقیقی تابع دی الکتریک نانوپوسته‌ی مس بر حسب طول

موج با احتساب اثر اندازه در ضخامت های متفاوت در محدودهnm800 تاnm950. 20

شکل ‏2‑8: نمودار قسمت حقیقی تابع دی الکتریک نانوپوسته‌‌ی طلا بر حسب طول

موج با احتساب اثر اندازه در ضخامت های متفاوت در محدودهnm800 تاnm950. 20

شکل ‏2‑9: نمودار قسمت حقیقی تابع دی الکتریک نانوپوستهی نقره بر حسب طول

موج با احتساب اثر اندازه در ضخامت های متفاوت در محدودهnm800 تاnm950. 21

شکل ‏3‑1: نانو ساختار چندلایه کروی شامل نقطه کوانتومی، نانوپوسته فلز نجیب و

جداکننده دی‌الکتریک… 47

شکل ‏4‑1 :نمودارتغییرات میدان الکتریکی بر حسب ضخامت لایه دی الکتریک در

ضخامتهای مختلف نانو پوسته مس درطول موج800 نانومتر. 53

شکل ‏4‑2:نمودار تغییرات میدان به عنوان تابعی از ضخامت لایه دی الکتریک در ضخامت‌های

مختلف نانوپوسته فلز طلا در طول موج 800 نانومتر. 54

شکل ‏4‑3: نمودار تغییرات میدان به عنوان تابعی از ضخامت لایه دی الکتریک در ضخامت

های مختلف نانوپوسته فلز نقره در طول موج 800 نانومتر. 55

شکل ‏4‑4: نمودار تغییرات میدان الکتریکی بر حسب ضخامت لایه دی الکتریک در

ضخامتهای مختلف نانو پوسته مس درطول موج950 نانومتر. 56

شکل ‏4‑5: نمودار تغییرات میدان الکتریکی به عنوان تابعی از ضخامت لایه دی الکتریک

در ضخامت های مختلف نانوپوسته فلز طلا در طول موج 950 نانو متر. 57

شکل ‏4‑6: نمودار تغییرات میدان به عنوان تابعی از ضخامت لایه دی الکتریک در

ضخامت های مختلف نانوپوسته فلز نقره در طول موج 950نانومتر. 58

شکل ‏4‑7 :تغییرات میدان الکتریکی به عنوان تابعی از گذردهی نسبی دی الکتریک

در ضخامت های مختلف نانو پوسته مس در طول موج 800نانومتر. 59

شکل ‏4‑8:تغییرات میدان الکتریکی به عنوان تابعی از گذر دهی نسبی دی الکتریک

در ضخامت های مختلف نانو پوسته طلا در طول موج nm 800. 60

شکل ‏4‑9 :تغییرات میدان الکتریکی به عنوان تابعی از گذردهی نسبی دی الکتریک

در ضخامت های مختلف نانوپوسته نقره در طول موجnm 800. 61

شکل ‏4‑10: تغییرات میدان الکتریکی به عنوان تابعی از گذردهی نسبی دی الکتریک

در ضخامت های مختلف نانوپوسته مس در طول موجnm 950. 62

شکل ‏4‑11: تغییرات میدان الکتریکی به عنوان تابعی از گذردهی نسبی دی الکتریک

در ضخامت های مختلف نانوپوسته طلا در طول موجnm 950. 63

شکل ‏4‑12: تغییرات میدان الکتریکی به عنوان تابعی از گذردهی نسبی دی الکتریک

در ضخامت های مختلف نانوپوسته نقره در طول موجnm 950. 63

شکل ‏4‑13: مقایسه افزایش میدان الکتریکی بر حسب گذر دهی نسبی دی الکتریک برای

سه فلز نجیب در دو طول موج nm800 وnm 950 در ضخامت نانو پوسته

فلزی nm2. 64

شکل ‏4‑14:تغییرات میدان الکتریکی درون نقطه کوانتومی برحسب شعاع نقطه کوانتومی

برای سه فلز نجیب با ضخامت nm2 در طول موج nm 800  و ضخامت لایه

دی­الکتریک nm21. 66

شکل ‏5‑1:نانو ساختار چندلایه کروی شامل نقطه کوانتومی ولایه متناوب دی‌الکتریک و

فلز. 69

چکیده

در این رساله هدف بررسی تغییرات میدان الکتریکی در ساختار نانونقطه کوانتومی با نانو پوسته­ی فلزی و جدا کننده­ی دی الکتریک است. این قبیل نانو ذرات برای کاربردهای پزشکی مانند تصویربرداری از بافت­های عمیق و فوتو دینامیک تراپی به­کار می­رود. این نانو ذرات توسط آب احاطه شده­اند زیرا بافت بدن تا حد زیادی آب است. در اینجا تغییرات میدان الکتریکی در ساختار نانویی ذکر شده با نانوپوسته­ی فلز مس، نقره و طلا در دو طول موج 800 و 950 نانومتر بررسی و مقایسه شده است. برای محاسبه ثابت دی‌الکتریک فلزات نجیب مدل درود به کار رفته است. در مقیاس نانومتری با كاهش اندازه ذرات، نسبت سطح به حجم سیستم زیاد می‌شود، لذا مدل درود باید اصلاح شود. در تحقیقات گذشته این امر صورت نگرفته است. برای انجام این پژوهش روش تئوری پراکندگی مای استفاده شده است. میدان الکترومغناطیسی بر حسب هماهنگ های کروی برداری بسط داده شده است. با توجه به شرایط مرزی و با استفاده از نرم افزار متمتیکا و نرم افزار متلب نسبت میدان الکتریکی  در نانو ذره را به میدان تابشی،  بر حسب متغیرهای مختلف مانند ضخامت نانو پوسته فلزی، طول موج و… به دست آورده ایم. افزایش میدان الکتریکی بیش از دو برابر برای این نانوذره برای هر سه نانوپوسته فلزی در ضخامت 2 نانومتر برای طول موج 800 نانومتر  به دست آمده است. در طول موج nm950 با کاهش ضخامت نانو پوسته فلزی میدان الکتریکی افزایش می­یابد.  طول موج 800 نانومتر افزایش میدان بیشتری در مقایسه با طول موج 950 نانومتر را نتیجه می­دهد.
مقدمه

روش حل پراکندگی توسط یک کره از زمان‌های خیلی قبل وجود داشته است. در 1908، مای به منظور توضیح رنگ های متنوع در جذب و پراکندگی توسط ذرات کلوئیدی کوچک طلا معلق در آب، این تئوری را توسعه داد. کار دبای که موضوع پایان نامه دکترایش، به فشار تابشی بر ذرات کروی مربوط می‌شد. او به جای کار کردن مستقیم با مولفه‌های بردارهای میدان ؛ تابع پتانسیل[1] مشتق شده از بردار هرتز[2] را به کار برد،همان کاری که مای انجام داد[1].

مقاله مای )1908(تحت عنوان «ملاحظات اپتیکی در محیط های غیرشفاف[3]، به خصوص ذرات طلای کلوئیدی» تنها بیانی از فرمول های پراکندگی نیست؛ بلکه به علت هر دو جنبه آزمایشگاهی و محاسباتی اهمیت داشته است[2]. محاسبه رنگ های تابان که از ذرات فلزی کلوئیدی پراکنده می‌شوند، توسط فارادی( 1857) مطالعه شد .[3]

کارهایی که در پراکندگی مای )1908( مرجع قرار گرفته بودند توسط افراد زیر ارائه شدند[1] :

تامسون[4] (1893) در مورد کره های کاملاً بازتاب کننده،

ریلی[5] در مورد کره های دی الکتریک کوچک

و لورنز[6] (1898،1880 ) در مورد کره های جاذب کوچک.

هر چند این تئوری توسط چندین محقق قبل از مای کار شده بود و حتی تاریخچه آن به نیمه قرن نوزدهم بر می گردد . لوگان[7] (1965-1962) یک تاریخچه قابل ملاحظه را دنبال کرده است، کلبش[8]در 30 اکتبر 1861 مقاله‌ای تحت عنوان «درباره بازتاب روی یک سطح کروی‌» ارائه داد و در 1863 منتشر شد. یک سال قبل از اینکه تئوری الکترومغناطیس نور توسط ماکسول پیشنهاد شود. در این مقاله کلبش حل کلی برای معادله موج کشسان بر حسب تابع موج برداری به دست آورد، که توسط نویسنده های بعدی استفاده شد. هر دولورنز (1890،1898) و دبای (1909)کار کلبش را مرجع قرار دادند.

مسئله موج کشسان بسیار پیچیده تر از هر دو مسئله موج الکترومغناطیسی یا صوتی است. حل اخیر می توان از  تجزیه تحلیل کلبش با قرار دادن  سرعت انتشار امواج طولی به سمت بی نهایت به دست آورد برای کسب اطلاعات بیشتر می‌توان به کتاب پراکندگی نور کرکر[9] (1969) مراجعه نمود[1].

نه مای و نه دبای هیچ کدام جز اولین کسانی نبودند که یک جواب برای مسئله کره به دست آورده بودند. تعیین اینکه دقیقاً چه کسی در این امر اولین بوده کار ساده ای نیست. هر چند لورنز یک مدعی قوی برای این افتخار است.

حل کره روکش شده توسط کرکر و ادن[10] (1951) برای اولین بار انجام شد؛ که می توان آن را به کره چندلایه تعمیم داد [2].

در سال 1975 ، ایساكی و همكاران[11] برای نخستین بار مفهوم سیمهای كوانتومی و نقاط كوانتومی را ارائه دادند[4] . در سال 1982، دو دانشمند روسی به نـام­های اکیموف[12] و اوموشچنکو[13] مشاهده اولین محدودیت کوانتومی [14]را گزارش کردند [5]. پیشرفت منظم نقاط کوانتومی در علم و فن آوری پس از سال 1984 به دست آمد، زمانی که لوئیس بروس[15] رابطه بین اندازه و گاف انرژی نانو ذرات نیمه هادی به دست آورد [6,7]. با این حال برای ساخت موفقیت آمیز نقاط کوانتومی کلوئیدی Cdx(x=S,Se,Te) توسط ماری[16] و همکاران با اندازه قابل تنظیم زمانی نزدیک به یک دهه به طول انجامید [8].

با گسترش روز افزون علم نانو دریچه های جدیدی در دنیای علم گشوده شده است به گونه ای که توسعه این علم در دهه‌های اخیر امکان ساخت طیف جدیدی از ادوات را فراهم آورده است[9] . علم نانو با ورود به دنیای اپتیک امکان ساخت ادوات نوری متنوعی را فراهم آورده است. ساختارهای نانویی بازتابنده و جذب کننده نور با بازدهی بالا برای محدوده‌ی وسیعی از وسایل اپتو الکترونیک[17] و سیستم های کاربردی به کار می رود. از سلول‌های خورشیدی[18] و آشکارسازهای[19] ساده گرفته تا بازتابنده های پیشرفته نور مبنی بر کاربرد هایش؛ شامل آن‌هایی که برپایه‌ی جذب چند فوتونی نور[20] اند. از این دید گاه می‌توان به جذب دو فوتونی فلورسانس القایی[21] به عنوان یک پدیده اپتیک غیر خطی قدرتمند اشاره کرد ؛ که برای کابردهای تصویربرداری زیستی به خصوص برای تصویربرداری از بافت های عمیق [10] و برای فوتو دینامیک درمانی[22] [11] به کار می‌رود. در فوتو دینامیک درمانی فوتونی که توسط دو فوتون کم انرژی‌تر تولید شده برای تولید گونه های اکسیژن واکنش دار[23]  یاخته سمی در بافت سرطانی استفاده می شود. در مورد اخیر، متمرکز کردن اشعه نزدیک مادون قرمز[24]  در بافت سرطانی -که به نزدیک مادون قرمز نسبتاً شفاف است – می‌تواند در نفوذ بافت عمیق و به تبع آن تخریب انتخابی سلول های بدخیم از طریق جذب دو فوتونی فلورسانس القایی مؤثر-تولید ROS واداشته شده را نتیجه دهد[11]. با توجه به نانو ساختارها برای تصویر برداری زیستی بر مبنای TPAF یک نیاز بلند مدت به فلوئورفورهای[25] TPAF غیرسمی در بالاترین درخشندگی قابل حصول وجود دارد. به دلیل مزایای متعدد نقاط کوانتومی  بر دیگر فلوئورفورها ،از جمله: الف)طیف جذبی پهن و خصوصیات اختیاری نشر قابل تنظیم؛ ب)بازده کوانتومی بالا؛ ج)پایداری فوتوشیمیایی نسبتاً بالا و د)سطح مقطع جذب دو فوتونی نسبتاً بزرگ، نقطه های کوانتومی[26] نیمه رسانا توجه زیادی را به عنوان نانو ذره TPAF به خود جلب کرده است [12].  نقاط کوانتومی نیمه‌هادی با تحریک الکتریکی توسط گستره‌ی وسیعی از طول موج‌ها در فرکانس‌های کاملاً مشخصی به فلورسانس می‌پردازند، ‌به این شکل که فرکانسی از نور را جذب کرده و در فرکانسی مشخص- که تابع اندازه آنهاست- به نشر نور می‌پردازند. نقطه های  کوانتومی عمدتاً در کاربرد های اپتوالکترونیک مانند لیزر های نیمه هادی، آشکار سازهای نوری یا حافظه های نوری استفاده می‌شوند.

فصل دوم را با نقطه های کوانتومی شروع می‌کنیم. ابتدا نگاهی تاریخی به نقاط کوانتومی داریم وسپس از دید فیزیکی به آن می‌پردازیم. نقطه های کوانتومی نانو بلورهای نیمه رسانای با ابعاد بین 2 تا 10 نانومتر هستند که قطر فیزیکی آن‌ها از شعاع اکسیتون بوهر[27] کوچکتر است. بنابراین شعاع اکسیتون و اثر تحدید کوانتومی[28] و بررسی تغییر اندازه‌ی نقطه کوانتومی با تغییر در خواص اپتیکی را بیان می‌کنیم.

در این مسیر برای به کار بردن تابع دی الکتریک فلز نجیب، از مدل درود[29] بهره می‌گیریم. ثابت‌های اپتیکی فلزات نجیب از زمان درود اندازه گیری شده‌اند. برای مقایسه با تئوری، تلاش مداومی برای افزایش دقت آزمایشگاهی صورت می­گرفت. از نتایج اولیه دیده شد که تئوری الکترون آزاد درود در ناحیه مرئی و فرابنفش ناموفق بود. بعد از تئوری کوانتوم، تشخیص داده شده بود که جذب در ناحیه مرئی و فرابنفش، به علت گذار از نوار پر d به نوار رسانشsp بوده است. ذکر این نکته ضروری است که در این رساله تأثیر گذار درون نواری در ثابت دی الکتریک فلزات در نظر گرفته نشده است. زیرا این اثر در محدوده طول موج فرابنفش و مرئی اتفاق می‌افتد و محدوده طول موجی که اینجا بررسی می شود 800 تا 950 نانومتر است[13].

چون ضخامت فلز از مرز چند نانومتر تجاوز نمی‌کند اصلاح مدل درود به علت کاهش پویش آزاد میانگین الکترون ها[30] را نیز بررسی می‌نماییم . هنگامی که مقیاس طول فلز قابل مقایسه یا کمتر از پویش آزاد میانگین الکترون ها باشد، در نتیجه حرکت الکترون های آزاد توسط مرزهای فیزیکی ساختار فلزی محدود می شود. و مسیر میانگین متوسط الکترون های آزاد کاهش می‌یابد. بنابر این مدل درود برای فلزات خیلی نازک باید اصلاح شود. در فصل دوم این اصلاح در مدل درود انجام می‌دهیم. با استفاده از نرم افزار متلب[31] قسمت موهومی و حقیقی تابع دی الکتریک را برای مس، طلا و نقره رسم می‌نماییم.

در فصل سوم از معادلات ماکسول[32] شروع کرده‌ و بسط یک موج تخت را بر حسب هماهنگ‌های کروی برداری می‌نویسیم. سپس تعامد هماهنگ‌های کروی را اثبات می‌کنیم و ضرایب بسط موج تخت تابشی را به‌دست می‌آوریم. با توجه به رابطه میدان مغناطیسی و الکتریکی و با توجه به خواص هماهنگ های کروی برداری و بسط میدان الکتریکی و مغناطیسی بر حسب این هماهنگ­ها و شرایط مرزی؛ ما به یک دستگاه معادلاتی دوازده معادله و دوازده مجهول می­رسیم  با استفاده از نرم افزار متمتیکا[33] به صورت تحلیلی این دستگاه معادلاتی را حل نموده و حال که ضرایب بسط به دست آمدند ما میدان الکترومغناطیسی را در هر موقعیتی داریم و می‌توانیم میدان الکتریکی در هر موقعیتی را نسبت به میدان تابشی اولیه به‌دست آوریم. هر چه افزایش میدان الکتریکی بیشتر باشد اثر فوتودینامیک درمانی و تصویربرداری از بافت‌های سرطانی بهتر انجام می­گیرد.

در فصل چهارم نمودار افزایش میدان الکتریکی را به عنوان تابعی از پارامترهای مختلف از قبیل ضخامت لایه دی الکتریک،طول موج،شعاع نقطه کوانتومی،گذردهی نسبی دی الکتریک رسم می نمائیم.

در نهایت نتیجه گیری و پیشنهادهایی برای ادامه کار را در فصل پنجم  ارائه می‌دهیم
تعداد صفحه : 104

قیمت : 14700تومان

 

 

بلافاصله پس از پرداخت لینک دانلود فایل در اختیار شما قرار می گیرد

 

و در ضمن فایل خریداری شده به ایمیل شما ارسال می شود.

 

پشتیبانی سایت :        ****       serderehi@gmail.com

 

در صورتی که مشکلی با پرداخت آنلاین دارید می توانید مبلغ مورد نظر برای هر فایل را کارت به کارت کرده و فایل درخواستی و اطلاعات واریز را به ایمیل ما ارسال کنید تا فایل را از طریق ایمیل دریافت کنید.

 

***  *** ***

 

محلولهای آبی و اندازه­گیری با اسپکترومتری جذب اتمی شعله

 

دانشگاه آزاد اسلامی

 

واحد علوم داروئی

 

دانشکده فن‌آوری‌های نوین،گروه شیمی

 

پایان‌نامه برای دریافت درجه کارشناسی ارشد (M.SC)

 

      گرایش: کاربردی

 

 

 

عنوان:

 

سنتز نانوذرات مغناطیسی آهن پوشیده شده با هیدروکسی آپاتیت و بررسی عملکرد آنها برای جذب كبالت (II) و روی II)) از محلولهای آبی و اندازه­گیری با اسپکترومتری جذب اتمی شعله

 

 

 

استاد راهنما:

 

سرکار خانم دکترانسیه قاسمی

 

 

 

سال تحصیلی92-1391

برای رعایت حریم خصوصی نام نگارنده پایان نامه درج نمی شود

(پایان نامه مقطع ارشد)

تکه هایی از متن پایان نامه به عنوان نمونه :

(ممکن است هنگام انتقال از فایل اصلی به داخل سایت بعضی متون به هم بریزد یا بعضی نمادها و اشکال درج نشود ولی در فایل دانلودی همه چیز مرتب و کامل است)

فهرست مطالب

عنوان                                                                                                                                   صفحه

خلاصه فارسی…………………………………………………………………………………………………………………………………………… 1

مقدمه…………………………………………………………………………………………………………………………………………………………. 2

 

فصل اول: کلیات   

1-1- ضرورت انجام تحقیق………………………………………………………………………………………………………………………. 5

1-2- بیان مسئله……………………………………………………………………………………………………………………………………….. 5

1-3- اهداف پژوهش…………………………………………………………………………………………………………………………………. 8

1-4-  فناوری نانو………………………………………………………………………………………………………………………………………. 8

1-4-1-  نانو ذرات……………………………………………………………………………………………………………………………………. 9

1-4-2- نانوذرات مغناطیسی………………………………………………………………………………………………………………… 11

1-4-2-1- طبقه بندی مواد از لحاظ مغناطیسی……………………………………………………………………………….. 12

1-4-2-1-1- مواد فرو مغناطیس………………………………………………………………………………………………………… 12

1-4-2-1-2- مواد فری مغناطیس………………………………………………………………………………………………………. 15

1-4-2-2- نانوذرات مغناطیسی اکسید آهن………………………………………………………………………………………. 15

1-4-2-2-1- مگنتیت………………………………………………………………………………………………………………………….. 15

1-4-2-2-2- مگهمایت………………………………………………………………………………………………………………………… 16

1-5- روشهای تهیه ی مگنتیت…………………………………………………………………………………………………………….. 17

1-5-1- تهیه ی مگنتیت در محیط های همگن مایع……………………………………………………………………….. 18

1-5-1-1- تهیه ی مگنتیت در روش همرسوبی محلول نمک آهن (III) و آهن (II)…………………… 18

1-5-2- تهیه مگنتیت به روش بیوسنتز……………………………………………………………………………………………… 22

1-6- کاربرد های اکسید های مغناطیسی آهن…………………………………………………………………………………… 23

1-7- اصلاح سطح نانو ذرات مغناطیسی ……………………………………………………………………………………………. 25

1-8- آپاتیت……………………………………………………………………………………………………………………………………………. 26

1-9- هیدروکسی آپاتیت……………………………………………………………………………………………………………………….. 27

1-10- تاریخچه ی شناسایی هیدروکسی آپاتیت……………………………………………………………………………….. 28

1-11- خواص هیدروکسی آپاتیت……………………………………………………………………………………………………….. 28

1-11-1- بلورینگی………………………………………………………………………………………………………………………………… 28

1-11-2- خواص زیست سازگاری……………………………………………………………………………………………………….. 29

1-11-3- رفتار حرارتی…………………………………………………………………………………………………………………………. 29

1-11-4- خواص مکانیکی……………………………………………………………………………………………………………………. 30

1-11-5- چگالی……………………………………………………………………………………………………………………………………. 31

1-11-6- حلالیت در آب……………………………………………………………………………………………………………………… 31

1-12- روش های سنتز هیدروکسی آپاتیت……………………………………………………………………………………….. 33

1-13- تاریخچه ای از کاربرد های هیدروکسی آپاتیت………………………………………………………………………. 35

1-14-کاربرد های هیدروکسی آپاتیت…………………………………………………………………………………………………. 35

فصل دوم : مروری برمتون گذشته

2-1- فلزات سنگین و اثرات آن ها………………………………………………………………………………………………………. 40

2-1-1-کبالت…………………………………………………………………………………………………………………………………………. 40

2-1-1-1-اثرات کبالت بر روی سلامتی انسان…………………………………………………………………………………… 41

2-1-1-2-تاثیرات زیست محیطی کبالت……………………………………………………………………………………………. 43

2-1-2- روی…………………………………………………………………………………………………………………………………………… 45

2-1-2-1- اثرات روی بر روی سلامتی انسان…………………………………………………………………………………….. 46

2-1-2-2- اثرات روی بر روی محیط زیست………………………………………………………………………………………. 47

2-2- ضرورت جداسازی فلزات سنگین از آب…………………………………………………………………………………….. 49

2-3- کاربرد های فناوری نانو در عرصه صنعت آب…………………………………………………………………………….. 49

2-4- روش های جداسازی فلزات سنگین…………………………………………………………………………………………… 52

2-4-1- رسوب دهی شیمیایی…………………………………………………………………………………………………………….. 52

2-4-2- انعقاد و ته نشینی……………………………………………………………………………………………………………………. 54

2-4-3- انعقاد الکترودی………………………………………………………………………………………………………………………… 56

2-4-4- روش تبادل یون………………………………………………………………………………………………………………………. 58

2-4-5- کاتالیزورهای نانوئی………………………………………………………………………………………………………………….. 62

یک مطلب دیگر :

2-4-6- جذب بیولوژیکی………………………………………………………………………………………………………………………. 63

2-4-7- روش های غشایی……………………………………………………………………………………………………………………. 66

2-4-7-1- الکترودیالیز………………………………………………………………………………………………………………………….. 67

2-4-7-2- اسمز معکوس……………………………………………………………………………………………………………………… 69

2-4-7-3- نانو فیلتراسیون…………………………………………………………………………………………………………………… 70

2-4-7-4- اولترافیلتراسیون توسط پلیمر های دندریمر افزایشی……………………………………………………… 72

2-4-8- شناور سازی……………………………………………………………………………………………………………………………… 74

2-4-9- جذب سطحی………………………………………………………………………………………………………………………….. 77

2-4-9-1- جذب توسط کربن فعال…………………………………………………………………………………………………….. 80

2-4-10- جداسازی مغناطیسی…………………………………………………………………………………………………………… 81

2-4-11- ترکیب جداسازی مغناطیسی با فرایند جذب سطحی با جاذب γ-Fe₂O₃@HAP……….. 85

2-5- مروری بر مطالعات گذشته…………………………………………………………………………………………………………… 89

2-5-1- مطالعات انجام شده برای حذف فلزات سنگین با نانو ذرات مغناطیسی…………………………….. 89

2-5-2- مطالعات انجام شده برای حذف فلزات سنگین با هیدروکسی آپاتیت……………………………….. 92

2-5-3- مطالعات انجام شده برای حذف فلزات سنگین با γ-Fe₂O₃@HAP ……………………………….. 95

فصل سوم : مواد و روش ها

3-1- مواد………………………………………………………………………………………………………………………………………………… 98

3-2- تجهیزات دستگاهی………………………………………………………………………………………………………………………. 99

3-3- روش کار……………………………………………………………………………………………………………………………………….. 99

3-3-1- سنتز جاذب……………………………………………………………………………………………………………………………… 99

3-3-2- تعیین ساختار نانو ذرات γ-Fe₂O₃@HAP سنتز شده……………………………………………………… 101

3-3-3- تهیه ی محلول های نیترات روی و نیترات کبالت…………………………………………………………….. 102

3-3-4- بهینه سازی و بررسی عوامل موثر بر جذب Zn²⁺  و Co²⁺ ………………………………………………. 102

3-3-5- بررسی میزان جذب کبالت (II) و روی (II) از محلول های آبی در شرایط بهینه…………. 104

3-3-6- آزمایش واجذبی……………………………………………………………………………………………………………………. 105

3-3-7- بررسی میزان جذب Zn²⁺  و Co²⁺ موجود در پساب با جاذب γ-Fe₂O₃@HAP ………….. 106

3-3-8- بررسی تخریب یا عدم تخریب نانو ذرات γ-Fe₂O₃@HAP پس از فرایند جذب…………… 106

فصل چهارم : نتایج

4-1- بررسی ساختار جاذب نانو ذرات  γ-Fe₂O₃@HAP ………………………………………………………………. 108

4-1-1- SEM  و TEM مربوط به γ-Fe₂O₃@HAP  قبل از فرایند جذب…………………………………… 108

4-1-2- طیف FTIR  مربوط به γ-Fe₂O₃@HAP  قبل از فرایند جذب………………………………………. 109

4-1-3- طیف XRD مربوط به γ-Fe₂O₃@HAP  قبل از فرایند جذب………………………………………… 110

4-2- نتایج تست انجام شده………………………………………………………………………………………………………………. 110

4-3- رسم منحنی استاندارد………………………………………………………………………………………………………………. 111

4-4- بهینه سازی فاکتور های موثر بر جذب توسط طراحی باکسن- بهکن…………………………………. 112

4-5- بررسی درصد جذب و واجذبی Zn²⁺  و Co²⁺ در محلول ها…………………………………………………… 122

4-6- بررسی درصد جذب Zn²⁺  و Co²⁺  موجود در پساب…………………………………………………………….. 124

4-7- بررسی تخریب یا عدم تخریب جاذب نانو ذرات γ-Fe₂O₃@HAP پس از واجذبی……………… 124

4-7-1- طیف FTIR نانو جاذب γ-Fe₂O₃@HAP مربوط به فرایند واجذب………………………………… 125

4-7-2- طیف XRD نانو جاذب γ-Fe₂O₃@HAP مربوط به فرایند واجذب………………………………… 126

فصل پنجم: بحث و پیشنهادات

5-1- نتیجه گیری……………………………………………………………………………………………………………………………….. 128

5-2- پیشنهادات………………………………………………………………………………………………………………………………….. 129

 

منابع……………………………………………………………………………………………………………………………………………………… 131

خلاصه ی انگلیسی……………………………………………………………………………………………………………………………. 162

فهرست جداول

عنوان                                                                                                                          صفحه

 

جدول 1-1- خواص فیزیکی Fe₃O₄ و γ-Fe₂O₃………………………………………………………………………………….. 17

جدول 1-2- خواص فیزیکی هیدروکسی آپاتیت………………………………………………………………………………… 32

جدول 1-3- مقایسه ی روش های مختلف سنتز پودر هیدروکسی آپاتیت………………………………………. 34

جدول 2-1- خواص عمومی و اتمی کبالت…………………………………………………………………………………………. 44

جدول 2-2- خواص فیزیکی کبالت………………………………………………………………………………………………………. 44

جدول 2-3- خواص عمومی و اتمی روی…………………………………………………………………………………………….. 48

جدول 2-4- خواص فیزیکی روی…………………………………………………………………………………………………………. 48

جدول 2-5- شرایط رسوب دهی فلزات سنگین در عملیات رسوب دهی شیمیایی……………………….. 53

جدول 3-1- آزمایشهای طراحی شده جهت بهینه سازی فاکتورها با نرم افزار باکس- بهکن …….. 104

جدول 4-1- میزان و درصد جذب Co²⁺ موجود در محلول ppm 100  Co(NO₃)₂. 6 H₂O …. 110

جدول4-2- میزان و درصد جذب Zn²⁺ موجود در محلول ppm 100  Zn(NO₃)₂. 6 H₂O   ….. 111

جدول4-3- نتایج جذب آزمایشهای طراحی باکس- بهکن برای 3 فاکتور انتخابی  …………………….. 113

جدول 4-4- مقادیر بهینه pH،γ-Fe₂O₃@HAP   و زمان برای Zn²⁺و  Co²⁺………………………………. 121

جدول 4-5- مقادیر جذب یون های  Zn²⁺و‍‍ Co²⁺بعد از اعمال شرایط بهینه………………………………… 122

جدول 4-6- ترکیبات مورد استفاده  و میزان و درصد جذب Zn²⁺  و Co²⁺ در فرایند واجذبی…… 123

جدول 4-7- میزان جذب Zn²⁺  و Co²⁺ موجود در پساب قبل و بعد از انجام فرایند جذب…………. 124

 

فهرست اشکال

عنوان                                                                                                                                   صفحه

 

شکل 1-1- نمونه ای از حلقه پسماند در مواد فرومغناطیس……………………………………………………………… 14

شکل 1-2- نمونه ای از حلقه پسماند در مواد فرومغناطیس……………………………………………………………… 14

شکل 1-3- تاثیر بلوکهای میدانی در ایجاد پسماند مغناطیسی………………………………………………………….. 14

شکل 1-4- ساختار کریستالی مگنتیت………………………………………………………………………………………………… 16

شکل 1-5- ساختار کریستالی مگهمیت……………………………………………………………………………………………….. 17

شکل 1-6- مراحل سنتز Fe₃O₄ درون میکروارگانیسم…………………………………………………………………….. 22

شکل 1-7- ساختار کریستالی هیدروکسی آپاتیت………………………………………………………………………………. 29

3-3بسط موج تخت فرودی بر حسب هماهنگ های کروی در محیط اطراف(آب)
38
3-3-1محاسبه میدان الکتریکی موج فرودی
38
3-3-2بسط میدان  مغناطیسی موج تخت فرودی
45
3-3-3-استفاده از شرایط مرزی برای به دست آوردن بسط میدان الکتریکی

و مغناطیسی داخل نانوذره
46
3-3-4-میدان الکتریکی در نقطه کوانتومی
47
3-3-5میدان پراکنده شده
47
4فصل چهارم:محاسبات عددی و نتایج

4-1تغییرات میدان الکتریکی بر حسب ضخامت لایه دی الکتریک در طول موج 800نانومتر
53
4-2 تغییرات میدان الکتریکی بر حسب ضخامت لایه دی الکتریک در طول موج 950نانومتر
56
4-3تغییرات میدان الکتریکی بر حسب گذردهی نسبی دی الکتریک در ضخامت های

مختلف نانوفلز نجیب در طول موج 800نانومتر
59
4-4تغیییرات میدان الکتریکی بر حسب گذردهی نسبی دی الکتریک در ضخامت های

مختلف نانوفلز نجیب در طول موج 950نانومتر
62
4-5 تغییرات میدان الکتریکی به عنوان تابعی از گذردهی نسبی دی الکتریک در ضخامت

ثابت 2 نانومتر
64
4-6 تغییرات میدان الکتریکی در نقطه کوانتومی بر حسب افزایش شعاع در 800 نانومتر

و ضخامت نانوپوسته فلزی 2 نانومتر
66
5- فصل پنجم:نتیجه‌گیری و کارهای آینده

5-1پیشنهادات ادامه کار
69
منابع           83

پیوست‌ها

پیوست الف:کد نویسی مربوط به تابع دی الکتریک اصلاح شده نانو فلز  75

پیوست ب : حل دوازده معادله دوازده مجهول در متمتیکا 77

پیوست پ: کد نویسی مطلب برای یکی از ضرایب    82

پیوست ت : کد نویسی مطلب برای افزایش میدان در نقطه کوانتومی   84

چکیده و صفحه عنوان به انگلیسی

 

فهرست جدول ها

جدول ‏2‑1: شعاع بوهر اکسیتون و گاف انرژی چند نیمه رسانا…………………………………….. 11

جدول ‏2‑2 :  فرکانس پلاسمای حجمی ،ثابت میرایی ? و سرعت فرمی  برای سه

فلز نجیب مس ، طلا و نقره. 1

 

فهرست شکل ها

شکل ‏2‑1:نوار گاف انرژی نقاط کوانتومی.. 10

شکل ‏2‑2: طیف جذبی و فلورسانس نقاط کوانتومی CdSe در اندازه های مختلف… 11

شکل ‏2‑3: طرح واره نقطه کوانتومی پلاسمونی دو پوسته ای با جدا کننده دی الکتریک… 14

شکل ‏2‑4: نمودار قسمت موهومی تابع دی الکتریک نانو پوسته مس بر حسب طول

موج با احتساب اثر اندازه در ضخامت های متفاوت.. 18

شکل ‏2‑5: نمودار قسمت موهومی تابع دی الکتریک نانوپوسته‌ی طلا بر حسب طول

موج با احتساب اثر اندازه در ضخامت های متفاوت.. 19

شکل ‏2‑6: نمودار قسمت موهومی تابع دی الکتریک نانوپوسته‌ی نقره  بر حسب طول

موج با احتساب اثر اندازه در ضخامت های متفاوت.. 19

شکل ‏2‑7: نمودار قسمت حقیقی تابع دی الکتریک نانوپوسته‌ی مس بر حسب طول

یک مطلب دیگر :

موج با احتساب اثر اندازه در ضخامت های متفاوت در محدودهnm800 تاnm950. 20

شکل ‏2‑8: نمودار قسمت حقیقی تابع دی الکتریک نانوپوسته‌‌ی طلا بر حسب طول

موج با احتساب اثر اندازه در ضخامت های متفاوت در محدودهnm800 تاnm950. 20

شکل ‏2‑9: نمودار قسمت حقیقی تابع دی الکتریک نانوپوستهی نقره بر حسب طول

موج با احتساب اثر اندازه در ضخامت های متفاوت در محدودهnm800 تاnm950. 21

شکل ‏3‑1: نانو ساختار چندلایه کروی شامل نقطه کوانتومی، نانوپوسته فلز نجیب و

جداکننده دی‌الکتریک… 47

شکل ‏4‑1 :نمودارتغییرات میدان الکتریکی بر حسب ضخامت لایه دی الکتریک در

ضخامتهای مختلف نانو پوسته مس درطول موج800 نانومتر. 53

شکل ‏4‑2:نمودار تغییرات میدان به عنوان تابعی از ضخامت لایه دی الکتریک در ضخامت‌های

مختلف نانوپوسته فلز طلا در طول موج 800 نانومتر. 54

شکل ‏4‑3: نمودار تغییرات میدان به عنوان تابعی از ضخامت لایه دی الکتریک در ضخامت

های مختلف نانوپوسته فلز نقره در طول موج 800 نانومتر. 55

شکل ‏4‑4: نمودار تغییرات میدان الکتریکی بر حسب ضخامت لایه دی الکتریک در

ضخامتهای مختلف نانو پوسته مس درطول موج950 نانومتر. 56

شکل ‏4‑5: نمودار تغییرات میدان الکتریکی به عنوان تابعی از ضخامت لایه دی الکتریک

در ضخامت های مختلف نانوپوسته فلز طلا در طول موج 950 نانو متر. 57

شکل ‏4‑6: نمودار تغییرات میدان به عنوان تابعی از ضخامت لایه دی الکتریک در

ضخامت های مختلف نانوپوسته فلز نقره در طول موج 950نانومتر. 58

شکل ‏4‑7 :تغییرات میدان الکتریکی به عنوان تابعی از گذردهی نسبی دی الکتریک

در ضخامت های مختلف نانو پوسته مس در طول موج 800نانومتر. 59

شکل ‏4‑8:تغییرات میدان الکتریکی به عنوان تابعی از گذر دهی نسبی دی الکتریک

در ضخامت های مختلف نانو پوسته طلا در طول موج nm 800. 60

شکل ‏4‑9 :تغییرات میدان الکتریکی به عنوان تابعی از گذردهی نسبی دی الکتریک

در ضخامت های مختلف نانوپوسته نقره در طول موجnm 800. 61

شکل ‏4‑10: تغییرات میدان الکتریکی به عنوان تابعی از گذردهی نسبی دی الکتریک

در ضخامت های مختلف نانوپوسته مس در طول موجnm 950. 62

شکل ‏4‑11: تغییرات میدان الکتریکی به عنوان تابعی از گذردهی نسبی دی الکتریک

در ضخامت های مختلف نانوپوسته طلا در طول موجnm 950. 63

شکل ‏4‑12: تغییرات میدان الکتریکی به عنوان تابعی از گذردهی نسبی دی الکتریک

در ضخامت های مختلف نانوپوسته نقره در طول موجnm 950. 63

شکل ‏4‑13: مقایسه افزایش میدان الکتریکی بر حسب گذر دهی نسبی دی الکتریک برای

سه فلز نجیب در دو طول موج nm800 وnm 950 در ضخامت نانو پوسته

فلزی nm2. 64

شکل ‏4‑14:تغییرات میدان الکتریکی درون نقطه کوانتومی برحسب شعاع نقطه کوانتومی

برای سه فلز نجیب با ضخامت nm2 در طول موج nm 800  و ضخامت لایه

دی­الکتریک nm21. 66

شکل ‏5‑1:نانو ساختار چندلایه کروی شامل نقطه کوانتومی ولایه متناوب دی‌الکتریک و

فلز. 69

چکیده

در این رساله هدف بررسی تغییرات میدان الکتریکی در ساختار نانونقطه کوانتومی با نانو پوسته­ی فلزی و جدا کننده­ی دی الکتریک است. این قبیل نانو ذرات برای کاربردهای پزشکی مانند تصویربرداری از بافت­های عمیق و فوتو دینامیک تراپی به­کار می­رود. این نانو ذرات توسط آب احاطه شده­اند زیرا بافت بدن تا حد زیادی آب است. در اینجا تغییرات میدان الکتریکی در ساختار نانویی ذکر شده با نانوپوسته­ی فلز مس، نقره و طلا در دو طول موج 800 و 950 نانومتر بررسی و مقایسه شده است. برای محاسبه ثابت دی‌الکتریک فلزات نجیب مدل درود به کار رفته است. در مقیاس نانومتری با كاهش اندازه ذرات، نسبت سطح به حجم سیستم زیاد می‌شود، لذا مدل درود باید اصلاح شود. در تحقیقات گذشته این امر صورت نگرفته است. برای انجام این پژوهش روش تئوری پراکندگی مای استفاده شده است. میدان الکترومغناطیسی بر حسب هماهنگ های کروی برداری بسط داده شده است. با توجه به شرایط مرزی و با استفاده از نرم افزار متمتیکا و نرم افزار متلب نسبت میدان الکتریکی  در نانو ذره را به میدان تابشی،  بر حسب متغیرهای مختلف مانند ضخامت نانو پوسته فلزی، طول موج و… به دست آورده ایم. افزایش میدان الکتریکی بیش از دو برابر برای این نانوذره برای هر سه نانوپوسته فلزی در ضخامت 2 نانومتر برای طول موج 800 نانومتر  به دست آمده است. در طول موج nm950 با کاهش ضخامت نانو پوسته فلزی میدان الکتریکی افزایش می­یابد.  طول موج 800 نانومتر افزایش میدان بیشتری در مقایسه با طول موج 950 نانومتر را نتیجه می­دهد.
مقدمه

روش حل پراکندگی توسط یک کره از زمان‌های خیلی قبل وجود داشته است. در 1908، مای به منظور توضیح رنگ های متنوع در جذب و پراکندگی توسط ذرات کلوئیدی کوچک طلا معلق در آب، این تئوری را توسعه داد. کار دبای که موضوع پایان نامه دکترایش، به فشار تابشی بر ذرات کروی مربوط می‌شد. او به جای کار کردن مستقیم با مولفه‌های بردارهای میدان ؛ تابع پتانسیل[1] مشتق شده از بردار هرتز[2] را به کار برد،همان کاری که مای انجام داد[1].

مقاله مای )1908(تحت عنوان «ملاحظات اپتیکی در محیط های غیرشفاف[3]، به خصوص ذرات طلای کلوئیدی» تنها بیانی از فرمول های پراکندگی نیست؛ بلکه به علت هر دو جنبه آزمایشگاهی و محاسباتی اهمیت داشته است[2]. محاسبه رنگ های تابان که از ذرات فلزی کلوئیدی پراکنده می‌شوند، توسط فارادی( 1857) مطالعه شد .[3]

کارهایی که در پراکندگی مای )1908( مرجع قرار گرفته بودند توسط افراد زیر ارائه شدند[1] :

تامسون[4] (1893) در مورد کره های کاملاً بازتاب کننده،

ریلی[5] در مورد کره های دی الکتریک کوچک

و لورنز[6] (1898،1880 ) در مورد کره های جاذب کوچک.